62 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



auf dieselbe erschienen, und auch ich habe in einer gemeinsam mit 

 Cl. Schaefer veröffentlichten Arbeit die wesentlichsten Punkte richtig zu 

 stellen gesucht. 



Wir sahen oben, daß in jedem Draht eines Hertzschen Metallgitters 

 Schwingungen stattfinden, wenn ein elektromagnetischer Wellenzug auf 

 das Gitter fällt. Nimmt man einen einzigen Metallzylinder, so zeigt er 

 qualitativ dieselben Eigenschaften wie ein ganzes Gitter aus solchen 

 Drähten. Es ist nun zuerst von J. J. Thomson 1 ) die Theorie für einen 

 Draht von unendlicher Leitfähigkeit ausgearbeitet worden. 2 ) Erst seit Be- 

 ginn dieser Arbeit ist von Seitz F; ) und Ienatovski 4 ) gleichzeitig die Theorie 

 erweitert worden auf einen Draht von endlicher Leitfähigkeit. Die Wir- 

 kung des gesamten Gitters beruht nun auf den Wirkungen der einzelnen 

 Drähte; man muß aber berücksichtigen, daß die Drähte sich gegenseitig 

 beeinflussen und zwar mehr oder weniger, je nach der Größe ihres gegen- 

 seitigen Abstandes. Es addieren sich also ihre Wirkungen nicht ein- 

 fach; hierdurch wird die Theorie eines Hertzschen Gitters so kompliziert. 

 daß sie eine allseits befriedigende Lösung noch nicht gefunden hat. Aber 

 auch ohne die mathematische Entwicklung hat man sich doch bereits 

 ziemlich bestimmte Vorstellungen gemacht von den physikalischen Vor- 

 gängen in einem solchen Draht. Wir sahen oben, daß es sich bei den 

 Reflexionserscheinungen um eine Superposition zweier Wellenzüge handelt, 

 von denen der eine auf den (ElektronenVSchwingungen im Erreger, der 

 andre auf den hierdurch im Drahte erzeugten sekundären Schwingungen 

 beruht. 



Die Gitterwirkung führen wir im wesentlichen auf die Wirkungen 

 der einzelnen Drähte zurück: die Erscheinungen an Metallplatten 

 können wir uns dadurch erklären, daß wir die Platten aus lauter 

 parallelen Drähten bestehend denken. 5 ) Jeder einzelne Draht wiederum 

 zerlegt sich in lauter solche Teile, daß jeder dieser Teile in Resonnanz 

 steht mit dem Erreger. 



Es bietet sich somit vielleicht ein Weg. um sich von den physikalischen 

 Vorgängen auch bei der gewöhnlichen Reflexion eine klarere Vor- 

 stellung zu bilden. Denn wenn wir auch aus den Maxwellschen Glei- 

 chungen alle Tatsachen mathematisch ableiten können, so fehlt uns doch 

 jedes Bild von den wirklichen Vorgängen. Solche Bilder wären hier 



x ) J. J. Thomson. Recent Researches in Electrieity. p. 425; 428 — 437. 

 s ) Diese Theorie aber ist nicht völlig richtig, da Thomson, ebenso wie Seitz 

 (in der 1. Arbeit) ein unbrauchbares Integral der Besselschen Differentialgl. nimmt. 



3) Seitz. Ann. d. Phys. 16. p. 746—773. 1905. 



u. 19. p. 554. 1906. 



4 ) Ignatovski. Ann. d. Phys. 18. p. 495—523. 1905. 



5) cf. H. Ebert. Theorie des Elektromagnetismus im Heinkeschen Handbuch 

 der Elektrotechnik. Bd. I. Abt. III. p. 45. 



