II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 67 



Bestimmung der freien Strahlung die Beobachtungsreihe. Diese alter- 

 nierende Art der Beobachtung, bei der man stets mit der Größe 

 wieder aufhört, mit der man zu messen angefangen hat, geschah aus dem- 

 selben Grunde wie bei der Nullpunktsbestimmung einer feinen Wage. Die 

 vom Erreger ausgestrahlte Energie nimmt nämlich, entsprechend der 

 Dämpfung bei der Wage, i. a. beständig ab, hier aber infolge der an der 

 Funkenstrecke auftretenden Korrosionen. Aus einer solchen Beobachtungs- 

 reihe bestimmte ich nun denjenigen Bruchteil der Gesamtstrahlung, welcher 

 durch das Gitter zurückgehalten wurde. Bei jedem der beobachteten Gitter 

 stellte ich etwa 3 solcher Beobachtungsreihen an und nahm aus den so 

 gefundenen Werten das Mittel. Auch bei den später beobachteten Gittern 

 stimmten die Werte sehr gut mit einander überein; nach der Methode der 

 Theorie der Ausgleichung der Beobachtungsfehler ergaben sich mittlere 

 Fehler von 0,5 bis 4 °/ . 



Ergebnis der Beobachtungen. 



Es ergab sich — mir damals überraschend — folgendes Resultat. Waren 

 die Gitterstäbe vertikal, also senkrecht zu dem elektrischen Vektor, so ging 

 die gesamte auffallende Strahlung ungeschwächt durch das Gitter hindurch. 

 Drehte man dagegen das Gitter um 90° in seiner Ebene, sodaß also die 

 Gitterstäbe horizontal standen, so ließ es fast nichts von der auffallenden 

 Energie hindurch; es zeigte also das nämliche Verhalten wie ein 

 Gitter aus Metallstäben. 



Diese Erscheinung kam mir deshalb unerwartet, weil nach der 

 ursprünglichen Maxwellschen Theorie alle Dielektrika für elektromagnetische 

 Wellen durchlässig sind. Demnach hätte man annehmen müssen, daß 

 auch durch solche Stäbe die elektromagnetischen Wellen ungehindert 

 hätten hindurchgehen müssen, soweit sie überhaupt eindringen und nicht 

 an der vorderen Schicht reflektiert werden. Nun ist aber hierbei zu 

 beachten, daß dieser reflektierte Teil sehr beträchtlich ist. Denn die 

 Theorie lehrt, daß bei Nichtleitern — und Wasser soll vorläufig als 

 solcher angenommen werden — das Reflexionsvermögen vollständig durch 

 die dem Körper zukommende Dielektrizitätskonstante (D — K) bestimmt ist 

 und zwar durch die Formel: 



(Vk - i) 2 • 

 (Vk + i) 2 



Hierbei bedeutet: 



R das Reflexionsvermögen. 

 k die Dielektrizitätskonstante. 

 Bei Wasser ist aber k = 81, also beträgt die an der Vorderschicht 

 reflektierte Strahlung 64 °/ der auf sie auffallenden Strahlung. Da an 

 der Rückwand nochmalige Reflexion auftritt, so war also anzunehmen, 



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