II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 27 



Über die Absorption des Lichtes in leuchtendem Wasserstoff. 



Von 

 Rudolf Ladenburg. 



(Vorgetragen in der Sitzung vom 22. Juli 1908). 



Die Koinzidenz der Wellenlänge einiger der bekanntesten Frauenhofer- 

 schen Linien des Sonnenspektrums mit den hellen Linien des Emissions- 

 spektrums eines mit Wasserstoff gefüllten Geisslerrohres führt zu der Ansicht, 

 dass Wasserstoff analog dem Na.-dampf in leuchtendem Zustande die Fähigkeit 

 besitzt, die Wellenlängen, die er emittiert, auch selektiv zu absorbieren. Ich 

 möchte in Folgendem kurz die Versuche beschreiben, die ich im hiesigen 

 physikalischen Institut ausgeführt habe, um diese Absorption mit Sicherheit 

 nachzuweisen, und quantitativ zu messen. 



Ein Kapillarrohr, das an den zwei Enden mit Erweiterungen versehen 

 und mit planparallelen Glasplatten verschlossen war, wurde mit reinem 

 Wasserstoff gefüllt und mit Hilfe verschiedener eingeschmolzener Elektroden 

 durch ein grosses Induktorium mit parallel geschalteter Leydener Flasche 

 erregt. Das von dieser Röhre in Längsdurchsicht ausgesandte Licht durch- 

 setzte eine zweite gleichgebaute Kapillarröhre, und die Intensität des aus 

 der zweiten Röhre austretenden Lichtes wurde nun spektralphotometrisch 

 relativ zu dem Lichte einer dritten Kapillarröhre gemessen; und zwar 

 1. wenn das hintere, das Emissionsrohr, allein leuchtete, 2. wenn das 

 zweite, das „Absorptionsrohr" allein leuchtete und 3. wenn beide Röhren, 

 in Serien geschaltet, leuchteten. Sind J x J 2 und J 3 die in diesen 3 Fällen 

 an einer der Wasserstofflinien erhaltenen Intensitäten, so muss, falls das 

 zweite Rohr absorbiert 



Ji + h ± h 

 sein, und zwar ist 



"TT ~ A - 



das Absorptionsvermögen der betreffenden Schicht Wasserstoff. Ich erhielt 

 so in der Tat für A messbare Werte, die stets am grössten für die rote 

 und am kleinsten für die violette Wasserstofflinie ausfielen. Bei konstanten 

 Stromverhältnissen nahm die Absorption mit der Länge der leuchtenden 

 Wasserstoffschicht zu, und zwar innerhalb der Versuchsfehler entsprechend 

 dem gewöhnlichen, für Lichtabsorption gültigen Lambertschen Gesetze: 



— 4ti k 1 

 J = J . e X 



in dem J die eindringende, J die durchgelassene Intensität, X die Wellen- 

 länge im Vacuum, 1 die Schichtdicke und k den „Extinktionskoeffizienten" 

 bezeichnet. Unter den von mir benutzten Stromverhältnissen ergab sich 

 für die drei Wasserstofflinien: 



