18 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



lieh für große q-Werte in die früher von mir durch Integration gewonnene 

 Entropiegleichung übergehen. Für große q wird aus 4b S = 3kNln2q 



-j- 3 kN, und da dann q nach Gleichung 9b = — — \ ist, 



Nh ' 7i ' 



E x / 2 . V + J /3 N-Vs 1^2 & 



so folgt S = ?-j^ In E -f k N In V — 4 k N In N — 3 k N In h 



+ - k N In h3kN 



2 7w 



i ,. t, • , 01 3kN , 8Me 2 

 und die Entropiekonstante b 1 = . In . —-r, — r-^ , 



während nach der früheren Integration 1 ) 



3kN, 4 7iMe 

 S = — ^ — l n » Ttl , o war. 

 2 N 4 <'3 h 2 



Diesen Wert würde man erhalten, wenn man den aus 9 b folgenden 



1/tl 2 

 Wert für q mit l — == 1,34 oder entsprechend die Größe A in Gleichung (9a) 



. 2e 

 mit — ^ — 0,56 multipliziert. Dann müßten auch die oben berechneten 



7l z 



P -Werte mit 0,56 multipliziert werden. 



Nur das Experiment kann entscheiden, welcher Weg der Mittelwert- 

 bildung den Tatsachen näher kommt. 



Zweiatomige Gase. 



Die Molekularbewegung der zweiatomigen Gase zerlegen wir in be- 

 kannter Weise in die fortschreitende Bewegung und in eine Rotation um 

 die beiden zur Verbindungslinie der Atome senkrechten Achsen. Das 

 System besitzt dann 5 Freiheitsgrade, von denen die drei Freiheitsgrade 

 der fortschreitenden Bewegung und ebenso die beiden Freiheitsgrade der 

 rotatorischen als unter sich gleichwertig betrachtet werden sollen. Dem- 

 entsprechend setzen wir die Gesamtenergie E = 3 E f -f- 2 E r und ent- 

 sprechend die Gesamtentropie S = 3 S f -j- 2 S r , wenn die Größen 

 Ef , E r etc. sich wiederum nur auf je einen Freiheitsgrad beziehen. 



Die ältere statistische Theorie nahm nun an 2 ), daß nach dem Prinzip 

 der Gleichverteilung der Energie unter allen Umständen Ef = E r sein 

 müßte, doch wird dieses Prinzip durch die Erfahrung, nämlich durch das 



i) Ann. d. Physik (3) 40, S. 78. 



2 ) Der theoretische Beweis bei Boltzmann beruht auf der Annahme un- 

 endlich kleiner Elementargebiete. 



