IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. g9 



0,365 



E AT = 7='C-X-5 ± 23.) 



wo C und c die Konstante der Planckschen Spektralgleichung sind. 



Statt der Größe k wollen wir den spezifischen Widerstand des Metalls 

 anführen und seinen Wert bei der abs. Temp. T mit s T bezeichnen. 

 Dann wird nach Aschkinass die Strahlung seiner Metalle allgemein durch 

 die Gleichung dargestellt: 



E XT = C- 0,365 Ks^A-^.— cT 24.) 



e* T -l 

 Bildet man 8E/8X = so erhält man zwischen der Wellenlänge X m des 

 Energiemaximums E m und der abs. Temperatur das „Verschiebungsgesetz": 



A m .T = Konstans = — — 25.) 



Nach den Versuchen von Lummer-Pringsheim 1 ) ist der Wert der 

 Konstanten c der Planckschen Spektralgleichung c = 14600 2 ), so daß 

 man erhält: 



14600 



Xm ' 1= XIT7 = 2666 26 ° 



während Lummer-Pringsheim experimentell speziell für Platin 

 A m «T = 2630 gefunden hatten. 



Theorie und Beobachtung stehen also über Erwarten gut miteinander 

 im Einklang, zumal wenn man bedenkt, daß bei den Beobachtungen X m 

 von 1,4 (jl bis 3,2 [i variierte, entsprechend einem Temperaturintervall 

 von 800° abs. bis 1850° abs., also in einem Gebiete von Wellen, für 

 welche die benutzte Hagen-Rubenssche Beziehung gar keine Gültigkeit 

 beanspruchen kann. 



Aber noch mehr: Macht man die Annahme, daß die reinen Metalle 

 in bezug auf den Temperaturkoeffizienten die Beziehung erfüllen: 



T 



273' 



wo s bezw. s T der spezifische Widerstand bei 0°C bezw. der abs. 

 Temp. T Grad bezeichnen, so führt die Aschkinasssche Theorie zu den 

 folgenden Strahlungsgleichungen der reinen Metalle: 



I) E XT = C- 0,022 1 fsTTA- 5 ' 5 - . . . 28.) 



e^-1 



st = So "ö^i 27 -) 



!) Lummer-Pringsheim. Verh. 3, 4 J 2, 1901. 



2 ) Nach den neuesten Bestimmungen von Warburg u. Leithäuser Ann. 

 d. Phys. 40, 609, 1913 ist der Wert c von den experimentellen Bedingungen 

 abhängig. Ihr bester Wert ist 14 370. Außerdem ist c noch von anderen Beob- 

 achtern bestimmt worden. 



