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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



II) 

 III) 



E m = C- 1,334-10- 



Ks .T< 



7E X dX = C-4,936.lO- 20 Ks -T ! 



29.) 

 30.) 



wo C und c die Konstanten des Planckschen Gesetzes sind. Tatsächlich 

 stehen die Gesetze II und III, gemäß denen die maximale Strahlung zur 

 sechsten und die Gesamtstrahlung zur fünften Potenz fortschreiten soll, 

 im Einklang mit den Beobachtungen von Lummer-Kurlbaum bezw. 

 Lummer-Pringsheim am reinen Platin. Wie Aschkinass gezeigt hat, 

 gibt die Spektralgleichung 28.) für den Platinwert s = 0,108 auch die 

 Energieverteilung im Spektrum des Platins überraschend genau wieder. 



Was uns hier interessiert, ist die weitere Tatsache, daß diese Theorie 

 auch das Verhältnis der Gesamtstrahlung zwischen dem schwarzen Körper 

 und dem blanken Platin quantitativ richtig wiedergibt. Nach ihr ist 

 nämlich : 



JS^dX 



2895 



/E x dX . TKs 



31.) 



Ist T 2 die abs. Temp. des Strahles und T x diejenige des Bolometers, so 

 muß demnach für Platin gelten: 



c T 4 T 4 



f = 8S10 la ~ ^ 

 E 



32.) 



T o T o 



Diese Verhältnisse sind von Lummer-Kurlbaum direkt gemessen worden 

 (vergl. Tab. 3) und zwar für die Bolometertemperatur T x = 290° abs. und 

 bei den in der folgenden Tabelle angegebenen Strahlungstemperaturen T 2 , 

 für welche nach Formel 32 die gleichen Verhältnisse S/E berechnet sind. 



Tabelle 7. 



T 2 abs. 



beob. 



ber. 



492 



25,5 



16,9 



654 



16,7 



13,2 



795 



13,4 



10,9 



1108 



9 ; 



7,9 



1481 



6,5 



5,9 



17G1 



5,6 



5,0 



Es ist zwischen Theorie und Beobachtung eine überraschend gute 

 Übereinstimmung vorhanden. Dies ermuntert uns auch, die Strahlungs- 

 konstante [X des Gesamtstrahlungsgesetzes von Platin au? der Aschkinass- 

 schen Theorie zu ermitteln. 



