II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 91 



Nach Aschkinass gilt für die Gesamtstrahlung eines beliebigen 

 Metalls: 



>oo „ ,/■— /»OO 



E 



2895 



U ü 



oder mit Hilfe des Stcfan-BoUzmannschen Gesetzes für die schwarze 

 Strahlung: 



oo 



=/" d? ' = ^-/" dX - • • • 33 -» 



/ 



E-, dX =_Ü . a T 5 34.) 



1 2895 } 



Also wird das Gesetz für die Gesamtstrahlung des reinen Platins 

 (So = 0,108): 



/oo 

 E x dX — 0,0001135 • a • T 5 35.) 



und indem wir für a den Mittelwert der bisherigen Beobachtungen ein- 

 setzen: 



• oo 



E, dX = 0,000157 • 10- 12 • T 5 -5_ — - . . . 36.) 



crrrsec 



ß 



Aus den Lummer-Kurlbaumschen Versuchen hatten wir für die 

 Strahlungskonstante berechnet 0,000140 • 10 — 12 und aus den Beob- 

 achtungen an den Platinglühlampen 0,000158 • 10 — 12 . Die Aschkinass- 

 sche Theorie ergibt also lediglich mit Hilfe des spezifischen Widerstandes 

 des Platins einen richtigeren Wert für die Strahlungskonstante des Gesamt- 

 strahlungsgesetzes für Platin als die Lummer-Kurlbaumschen Versuche. Es 

 bedarf daher neuer solcher Versuche und diese sind schon im Gange. 

 Diese sollen dazu dienen, aus den Versuchen am Platin und den Platin- 

 glühlampen den Wert der Strahlungskonstanten a im Stefan-Boltzmann- 

 schen Gesetz der schwarzen Strahlung zu ermitteln. 



Zum Schluß wollen wir die mit dem bisherigen Material gewonnenen 

 Gesetze für die Gesamtstrahlung des blanken Platins noch einmal hin- 

 schreiben: 



1) Lummer-Kurlbaum: 

 oo 



J 



E x dX = 0,000140 • 10- 12 • T 5 gr f aL . . . 37.) 



2) Aschkinass: 



'oo 

 E x dX = 0,000157 • 10- 12 • T 5 * ... 38.) 



/ : 



3) Platin glühlampen: 



oo 



E x dX = 0,000158 • 10- 12 • T 5 = ... 39.) 



/ 



