146 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



natürlich, vorausgesetzt, daß die Gitterkonstante groß gegen die Wellen- 

 länge der auffallenden Strahlung ist, so daß eine gegenseitige Beeinflussung 

 der Gitterstäbe zu vernachlässigen ist. 



Wir knüpfen im folgenden an die Arbeiten von Ol. Schaefer an; der 

 Unterschied der vorliegenden Untersuchungen gegen die letztgenannte 

 Arbeit besteht darin, daß wir ein Medium betrachten, in dem zylindrische 

 Hindernisse von unendlicher Länge parallel einer ausgezeichneten Richtung 

 räumlich angeordnet sind und zwar derart, daß ihre Abstände 

 klein gegen die Wellenlänge der sich in dem Medium fort- 

 pflanzenden Welle sind. Dieser Umstand gestattet die Bildung der 

 für alle Dispersionstheorien notwendigen Mittelwerte, was beim Beugungs- 

 gitter selbstverständlich nicht in Frage kommt. 



Das analoge Problem für kugelförmige Hindernisse liegt bereits 

 gelöst vor. Die Beugung an einer einzelnen Kugel hat am vollständigsten 

 Gustav Mie 1 ) hehandelt. Er berechnet die Intensität des durch ein kugel- 

 förmiges Partikelchen zerstreuten Lichtes und die dadurch bedingte 

 Schwächung des auffallenden Lichtes hinter demselben. Durch Multi- 

 plikation des Resultates mit der Anzahl der in einer unendlich verdünnten 

 kolloidalen Lösung suspendierten Partikel erhält er die Extinktion dieser 

 Lösung. Das Verfahren läßt sich natürlich nur anwenden, weil der Ab- 

 stand der beugenden Partikel von einander als groß gegen die Wellen- 

 länge betrachtet wird, gleichzeitig aber die Meßmethoden so roh sind, 

 daß noch Mittelwerte gebildet werden können; wäre das nicht der Fall, 

 so würde die ganze Methode versagen. 



Einen Versuch, den Brechungsexponenten einer derartigen Lösung, 

 auch bereits für stärkere Konzentrationen, d. h. für kleinere Abstände der 

 Partikel, aufzustellen, hat Maxwell Garnett 2 ) gemacht. Er betrachtet ein 

 Medium, das sehr kleine metallische Kugeln enthält, z. B. Rubinglas. Seine 

 Ausführungen schließen sich an ältere Lord Rayleigh's 3 ) an. Die von 

 M. Garnett aufgestellte Formel für den Brechungsexponenten gibt jedoch 

 die Extinktion durch seitliche Ausstrahlung, z. B. bei dielektrischen Kugeln, 

 nicht wieder; sie ist also nicht geeignet, die experimentell beobachtbaren 

 Phänomene rechnerisch darzustellen. 



!) Gustav Mie: Beiträge zur Optik kolloidaler Goldlösungen. Ann. d. Phys. 25, 

 p. 377, 1908. 



2 ) Maxwell Garnett: Colours in Metal glasses and in Metallic films. Philo- 

 sophical Transactions of the Royal Society of London, 1904, vol. 203, p. 385. 



M. Garnett: Colours in Metal glasses, in Metallic films and in Metallic 

 Solutions; 1. c. 1906, vol. 205, p. 237. 



3) Lord Rayleigh: Phil. Mag. 44, p. 28, 1907. 



