152 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



In Gleichung (11) ist: 

 i n/ E\ / , H , r coscp\ 



e ( t +Dip,eo S9 _ e -( t +c + V P ) 



i n (t -j- 2 + ^ =1 ^) i n (* + -) 



= e V c c ' = e V cJ = ff. 



ß' ist nach Gleichung (1) die einfallende Welle. Daher ist nach 

 Gleichung (11) die „reflektierte" Welle: 



in ( t + ;)°' 00 \ iTc 



= e V °' 2 a m |K m (p 1 )- Y J m (p 1 



)| cos m cp. (12) 



§ 3. 



Darstellung der Wirkung eines einzelnen Zylinders durch 



geeignete Anordnung von Wechselströmen. 



Die von einem Zylinder „reflektierte" Welle setzt sich nach 



Gleichung (12) des vorigen Paragraphen in folgender Weise aus einer 



Anzahl Partialwellen zusammen: 



in(t+^) r 

 = e v c/ |_»oQo(ki' 



(13a) 



c = e a Q (0 (k x r) -j- a^ cos cp -f- a 2 Q 2 cos2cp -j- . . 



Aus den Maxwellschen Gleichungen (2) folgt dann: 



'■O+Dr i 



t)cp= — ie c a Q (k x r) -j- a 1 Q 1 coscp -j- a 2 Q l2 ' cos2cp -j- . . .(13b) 



Die einzelnen Glieder sind einer einfachen Deutung fähig. 



Berücksichtigen wir nur das erste Glied, so ist in leicht verständlicher 

 Bezeichnung: 



in(t+-) ) 



i.(t + «) i ( 



^ = -ia e v cy Q, '(k ir ). b/ 



Für kleine Argumente — und nur solche kommen in Betracht, da 

 die Zylinder nach Voraussetzung sehr dicht liegen — ist: 



1 

 V' 



(15) 



Qo ? = 



* ( ?-Ö^ + ^ 



Das magnetische Feld in der Nähe eines Zylinders ist also propor- 

 tional — ; das entspricht aber dem Felde eines unendlich langen geradlinigen 

 Stromes. Die Wirkung unseres Zylinders ist also in erster Annäherung, 



