IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



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d. h. bei Beschränkung auf das erste Glied, durch diejenige eines linearen 

 geradlinigen Wechselstromes zu ersetzen. Die Achse des Stromes liegt 

 parallel der z-Achse. Gans und Happel, die die Beugung an einer Kugel 

 behandeln, spalten die reflektierte Welle ebenfalls in einzelne Glieder auf. 

 Das erste Glied entspricht bei ihrem Problem dem Felde eines Dipoles, 

 dessen Achse parallel der z -Achse liegt, wenn der elektrische Vektor 

 parallel der z -Achse gerichtet ist. 



Betrachten wir das zweite Glied, so finden wir: 



u(t+.S) 



V^ Q, (k,r) costp, 



-o+s 



e, = e 



(16) 



Für kleine Argumente ist: 



Qi' = - 



Q x (k : r) cos «p. 



ki 



Q/ cos cp = 



8 / 1 



1 (* - ö 



ki 



= + 



V8x 



(t). 



ia, 



k/öx 



(t) 



»O+'D 



(17) 



Das Glied ^— ( — j zeigt, daß fjm dem Felde zweier Ströme ent- 

 spricht, die um das feste Stück h gegeneinander verschoben sind, wie es 

 die Figur 2 zeigt. 



Fig. 2. 



Das Feld zweier paralleler, aber entgegengesetzt gerichteter Ströme, 

 deren Querschnittsmittelpunkte um h gegeneinander verschoben sind, ist 

 nämlich proportional 



((IX + h - Qx) = rj (?) • h - 



wenn wir die Differenz nach dem Taylorschen Lehrsatze entwickeln und 

 beim ersten Gliede abbrechen. Wir führen also die zweite Partialwelle 



