156 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Aus Gleichung (20) folgt: 



4 7t 



7 _ cr & _.a in in(t + -) ,, 



Da ich in der Flächeneinheit N Stromquerschnitte habe, so ist die 

 „Strömung", d. h. der Strom durch die Flächeneinheit: 



j = N J. (22) 



Denken wir uns diese Strömung hervorgerufen durch bewegte Elektronen, 

 so ist nach einem Satze der Elektronentheorie ') : 



NJ-pl= ^ 2) . (23) 



p o ist der Mittelwert des Produktes aus der Dichte der Elektrizität und 

 der Geschwindigkeit der den Strom J erzeugenden Elektronen. Dieser 

 Mittelwert ist = der zeitlichen Ableitung der Polarisation. Die ganz 

 allgemein geltende Gleichung (23) benutzen wir zur Definition der Polari- 

 sation in unserem Problem. Wir versehen $JS mit dem Index 0, um an- 

 zudeuten, daß ^ diejenige Polarisation ist, die durch die erste der 

 reflektierten Partialwellen hervorgerufen wird. 

 Da nach Gleichung (23) und (21) 



8^ _ Na i.n in(t+jh 



ist, so ist die Polarisation der Volumeneinheit, die der ersten Partial- 

 welle entspricht: 



Na in(t + -) 



2V 



Aus Gleichung 24 geht hervor, daß die Polarisation proportional der 

 erregenden Welle ist. Ist diese (5' oder §', so ist die Polarisation: 



Laut Definition ist: 



?ßo=Nfc> (26) 



d. h. = der Vektorsumme der Momente aller eine Flächeneinheit durch- 

 setzenden Einzelströme. Wir erhalten also aus Gleichung (24) und (25) 

 für das Moment eines Einzelstromes den Wert: 



t>. = ^ 2 e '"(' + !). (26) 



ÜS^^e'T^- (24) 



i) Vgl. z. B. M. Abraham: Theorie d. Elektrizität, U, 1905, p. 258. 



2 ) Um mit der Bezeichnungsweise der Elektronentheorie in Einklang zu 

 bleiben, bedeutet hier p die Dichte der Elektrizität; eine Verwechselung mit dem 

 Badius p der Zylinder ist wohl ausgeschlossen. Vergl. auch p. 14 u. 15. 



