158 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Hieraus geht hervor: 



e^_Na L3 j in(t+|-). (31) 



dt ~ 2k, 3 V C/ K J 



Aus Gleichung (31) erhalten wir durch Integration nach der Zeit die 

 Polarisation, welche der zweiten reflektierten Partialwelle entspricht: 



Pr _^i. .*»(*+.-!■)■ (32) 



Für ^ gilt das gleiche wie für ^ß : an Stelle von e \ c/ tritt 

 die erregende Welle (£' oder §'. 



Ä = i^l«T »de,- »£$'. (32a) 



Aus Gleichung (32) geht hervor, daß als Moment eines Doppelstromes 

 zu bezeichnen ist: 



■■0+4). 



fc = <r^ e ^"a (33) 



Wir beschränken uns auf die beiden ersten Glieder, da die beiden 

 Koeffizienten a m der unendlichen Reihe, die die reflektierte Welle darstellt, 

 sehr rasch abnehmen. Beispiele, die wir später anführen werden, zeigen, 

 daß in gewissen Fällen bereits a x klein von höherer Ordnung wird. 



§ 5. 

 Methode der Darstellung der elektrischen und magnetischen 



Kräfte. 

 Wir hatten im vorigen Paragraphen in Gleichung (24) und (32) 

 gefunden : 



^° ~" 2lT 2 e 



in ( t+ D, 



_ Na^ in(t+|) 



^ ~ ~ 2 V 



Ferner ist 



pö= at 



a$ i) 



und nach einem weiteren Satze der Elektronentheorie: 2 ) 



p = — div «ß. (34) 



J ) Hier ist p wieder die Dichte der Elektrizität. 



2 ) Vgl. M. Abraham: Theorie der Elektrizität II, § 28, p. 259, 1905. 



