162 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



m fachen Überlagerung durch m zu dividieren haben, so zeigt auch der 

 Kreisring zwischen den Radien R und l x eine gleichmäßige Polarisation $ß. 

 Wir hatten in Gleichung (21) gefunden: 



-('+4). 



T 



2k x 2 

 Dieser Ausdruck ist nach Gleichung (26): 



T . 3*o 



J - TT' 



wo p das Moment eines Stromes ist. Nun ist nach Gleichung (43): 



in + I) Q ° (ki r) 



ia„ 

 a n = 



= { J Qo (K r) = 4 ^ Q ' (k, r). 



Da nun, wie die Mittelwertsbetrachtung ergeben hat, der Raum 

 außerhalb eines Zylinders im Mittel eine gleichmäßige Polarisation zeigt, 

 sich in der Flächeneinheit aber N Kreisflächen befinden, so ist die Polari- 

 sation der Volumeneinheit: 



N 8 Po _ <L?o 



a T et' 



also pro Volumenelement: 



*J* dF. 



8t 



Das Vektorpotential pro Volumenelement ist daher: 



Integriert man von R bis co, so erhält man das Vektorpotential 9( ', 

 aus dem sich die erregende Welle ableitet. Es ist: 



oo 



9( °' = t/tt Q » (k > r) dF 



R 



Ä/e-O+Jood.OdF. 

 1 R 

 Analog finden wir für das Vektorpotential 2t/: 



v = N^^in(t+I)a_| (kir)dF 



(45) 



(46) 



R 



Da cjj una " 4 1 ' — sind, so unterscheiden sich die Maxwellschen und 

 die erregenden Kräfte nur insofern, als sich Ol und W unterscheiden. 



a ) Das Volumenelement dF bat die Grundfläche dF und die Höhe h = 1. 



