IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



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dar 1 ); es ist also; 

 R 



An -p 2 -. dF = tc j R* [ In (I)-!- 1] — I r * ! + RMn -^ 

 J y^i r 1 ( L \R/ 2J 2 ) ' yk x i 



Das setzen wir ein und erhalten : 



V = 3r -^^ S ' 



ki 



— - r 2 H- R 2 In 



T k i i 



• (64) 



Damit ist für die erste Partialwelle die Beziehung zwischen den 

 Vektorpotentialen S( ' der erregenden und 2t der Maxwellschen Kräfte 

 hergestellt. Das Gleiche hat jetzt für die zweite Partialwelle zu geschehen. 



Wir hatten in Gleichung (59b) gefunden: 



oo 



und in Gleichung (46) 

 «,' = 



, N i a« r i n (t 4- -} 8 Q n , 



Nun ist nach Gleichung (3*2): 



i n ( t -f M 



Daher ist: ; 



d%_ Na^_ n_i in ( l + |) 

 8 £ " 2 k x 3 ' c e 



, inft4--) AT in(t+-) 



_Na x n 2 V'c/ Naj \ ' c / 



_2_ 8 2 ^ _Na 1 

 c~*8t8£ - k^'c^" "ET" 



Das setzen wir in Gleichung (59b) ein und erhalten: 

 oo 



ii= ^J e in(t + |) Qo(tir)dF 



(65) 



Andererseits hatten wir in Gleichung (64) für einen einzelnen Zylinder 

 gefunden: 



_i^_ in(t+|)8_Qo 



J ) Vgl. A. Wangerin: Theorie d. Potentiales u. d. Kugelfunktionen. I. Bd. 1909, 

 p. 142. 



