174 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Aus den Bedingungen für O^ und <3> a ergibt sich: 

 <!>j = Aj r cos 9 



°a = ( A a r + \) cos <P- 



Für die Konstanten folgt aus den Grenzbedingungen: 



A a = - % , 



Daher ist <E>- 2 a _ 2 u 



1 = - jT+i r cos ? ®y = - ir+i y *y ■ 



8 <Di 2 ii / 2 ii \ u — 1 . ß 



Das können wir aber schreiben: 



%' = % + 2t: *ßm. 

 Es ist also §y' 4= §y nU1 *? wenn p, =}= 1 ist, d. h., wenn eine 

 magnetische Polarisation vorhanden ist. 



Ähnlich diesem Problem haben wir es in der vorliegenden Arbeit mit 

 so kleinen Zylinderquerschnitten zu tun, daß an ihrer Peripherie noch 

 keine Phasenverschiebungen zu berücksichtigen sind. Das berechtigt uns 

 zu der von uns angewandten statischen Behandlung des Problems. 



Aus den vorangegangenen Erörterungen geht hervor, daß wir bei 

 Berücksichtigung zweier Glieder zu folgendem Kesultat geführt werden: 



® = @4_ 4tc %, a ) 



8 «B (75) 



Die Aufspaltung der reflektierten Welle in zwei Glieder läßt sich also 

 so deuten, daß das erste Glied einer elektrischen, das zweite einer magne- 

 tischen Polarisation entspricht. 



Setzen wir nun nach der Maxwellschen Theorie, wenn e und u Mittel- 

 werte der Dielektrizitätskonstante und der Permeabilität unseres Me- 

 diums sind: 



» = ll£, b j l ; 



so zeigt ein Vergleich mit (74) und (75), daß die erste Partialwelle eine Ände- 

 rung der Dielektrizitätskonstante, die zweite eine Änderung der Permeabilität 

 gegen die des Vakuums hervorruft. 



