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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Wir setzen nun: 



i n ( t -) ) oo 







Q cos m cp 



und führen diesen Wert in Gleichung (90) ein. Wir erhalten wieder die 

 Besselsche Differentialgleichung: 



d 2 Q r 

 ~dr2 



dQ 



~ r dr T Vc 2 



4 Ti a i n m 2 



)«, 



0. (91) 



Für die zu benutzenden Integrale gelten dieselben Erörterungen, wie 

 wir sie im ersten Falle durchgeführt haben. Die Lösung ist: 



im Außenraume: 



in(t-f - ]o,oo r r :_ y-i 



& = e V C '' S LVm(Pi) + d m| K m(Pi)-T J mMJ C08m ?' ( 92a > 



$1 



in(t-)--)o,oo r 



im Innenraum e 



J m (P») + d m' K m CP.) ~ y J m (P 2 )|J cos m<p. (92b) 



Die Koeffizienten sind: 



d m = °> f o = 1; f m 



m 



2i m ; 



k J m' W 



'm »."»- 



m 





ITC 



T 



(93) 



Die Bedeutung von p lf p 2 , iz Xi tz 2 ist aus § 2 zu entnehmen. 



Es vertauschen sich alle Beziehungen für @ und !g im Vergleich zu 

 dem Falle, daß die elektrische Kraft parallel zur Zylinderachse ist. Die 

 von einem Zylinder reflektierte Welle ist jetzt: 



i n (t -j- ±\ 0,00 

 h = e x c/ 2 d m Q m cos m cp. 



(94) 



Dabei ist: 



»(' + -) 



gy 



