182 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Setzen wir diesen Wert in Gleichung (106) ein, so erhalten wir: 

 i, = h + 7tp 2 N (s 2 - et). 

 Tt p 2 N = F ist gleich der Fläche, die N Zylinderquerschnitte in der 

 Flächeneinheit einnehmen. 



e„ = £ i + F £ 2 — F s, 

 = F £ 2 + (1 - F) h 



= 2 £ 2 + 8, Ej. (107) 



Das ist aber die Wienersche Formel der Stäbchendoppelbrechung für 

 den Fall, daß die elektrische Kraft parallel der Achse der Stäbchen 

 gerichtet ist 1 ). 



Wir hatten ferner unter Gleichung (104) gefunden: 



, . 2rcNd n c 2 



1 — 



e# = 



i 7i Nd t c 2 



1 — f- i tc Nd t c ; 



n* 

 oder für ein beliebiges umgebendes Medium von der Dielektrizitäts- 

 konstante e x : 



_ i . 2 n Nd„ v 2 



1 



n" 



i TT Ndj v 2 



£ -= £ i :— ^ — 2 - } (108) 



1 i * TC Nd i v \ 



n 2 



Die Koeffizienten sind, wenn das umgebende Medium das Vakuum ist 2 ): 



d = 



V-(^) 



2 £ 2 — 1 



^2 +1 



Hat das umgebende Medium die Dielektrizitätskonstante £, , so ist: 

 d = i f 27C p y £ 2 — £ i _ . in V £ 2 — £ i 



V X' / £ 2 + £ 1 " V 2 £ 2 + £ X ' 



Setzen wir diesen Wert in Gleichung (108b) ein, so erhalten wir: 



i - £ • Z JL±J± = * T * £ 2 + £ X 



1 — NTip' 



£ 2 + £i l _ F - 



£ 2 + £ i 



i) Vgl. Otto Wiener: Zur Theorie der Stäbchendoppelbrechung. Bericht über 

 die Verhandl. der Königl. sächs. Akademie der Wissenschaften. Math. phys. 

 Klasse, 61, 1909, p. 113. 



Otto Wiener, 1. c. 62, 1910, p. 263. 



2 ) Vgl. Cl. Scbaefer und F. Reiche, 1. c. p. 828. 



