186 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Vernachlässigen wir in Gleichung (116 a) -/, gegen v, was weit außer- 

 halb des Absorptionsstreifens geschehen kann, so erhalten wir: 

 v„ 2 - 1 =tcN P 2( £2 — 1), 



— 1 



£ 9 — 1 = ^ 



-2 * — 



(h - l) 2 = 



u N p : 

 (v,, 2 - l) 2 (117) 



u 2 N 2 p 4 ' 

 Nun ist mit Rücksicht auf Gleichung (116b) und (117): 



N 7i 4 p 4 1Z 2 



V„ x„ = 2 xa (s 2 — ] ) 2 = 2 X a N ( v '/ 2 — : ) 2 ' 



rc 2 (v, 2 - l) 2 (HS) 



% " ~ 2 X 2 N * " v„ " 

 Es ist ferner: — 2 tu % d 



© = @ e ~X~"' 



wo d die Dicke einer von der Störung durchlaufenen Schicht ist. Daraus 

 folgt für die Energie: 



4 TL X d , _ „ , ^ 



«1=5», — = i?e- ha ' (H9) 



wo h der Bezeichnung von Lord Rayleigh entspricht. Aus Gleichung 

 (119) folgt: 



4ux„ 2 TT 3 (v„ 2 — l) 2 



X NX 3 v„ 



Wir führen zum Vergleich den Rayleighschen Wert an: 



32 7i 3 (v 2 — l) 2 



(120) 



3 N X 4 v 2 ' 



Der Unterschied beider Formeln besteht, abgesehen von einer 

 Konstanten darin, daß im dreidimensionalen Falle die Absorption der 

 vierten Potenz der Wellenlänge, im zweidimensionalen Falle der dritten 

 Potenz der Wellenlänge umgekehrt proportional ist. 



b) (5 sei senkrecht zu der Zylinderachse. 

 Für kleines jj- ist jetzt der erste Koeffizient gegen den zweiten zu 



vernachlässigen. Der komplexe Brechungsexponent nimmt nach Gleichung 

 (105) die Form an: 



i tcN d x c 2 



(v, - i«j« = i, = i,;^ - < ,2i > 



n J 

 Wir berechnen d x nach der Formel (93) : 



~ . i - K-. (TT, ) — ; — — K, (7C, ) 



2i __ k t 1 *• lJ J t (tc,) * ^ l) ^ in 



Cl l T (t \ J l / ^ k 2 T ' ( r \ ' 2 ' 



J l ( TC J t J—{ — i— J i l"i) 



