190 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



7C X ist sehr klein, daher In J — — sehr groß, also ist angenähert: 



NX 2 



2 



TZ 



. N X 2 T 



2 v„ x„ = - 



271 i n 2T TC i 



2 

 Für X ü oo ist % zu vernachlässigen; also ist nach Gleichung (133a): 



NX 2 



v " 2=1 + -2^-mX^' 



In -^ N ^2 



( V 2_ 1)2.4^2 



Den Wert aus Gleichung (134) setzen wir in (133b) ein und erhalten: 



NX 2 -^- ( V// 2_l)2 . 4^2 (V 2_ 1) 2. TC 2 



2 v„ x„ = 2 • 



N 2 X 4 NX 2 



271 



tu 2 i fv„ 2 -i) 2 



a 



" 2 N ^ 2 v w ' , (135) 



_4^*„_2^ (v„ 2 -l) 2 h 



"~ X ~ NX 3 ' v„ 



Die Gleichung hat genau dieselbe Form, wie diejenige die wir für 

 ein nichtleitendes Medium erhalten haben; — vgl. Gleichung (118) und 

 (120) — natürlich stellt sie nicht denselben Wert dar, da v„ in beiden 

 Fällen ein ganz verschiedenes ist. 



b) (£ sei senkrecht zur Zylinderachse. 



Der Unterschied zwischen dem vorliegenden Problem und dem Falle 

 dielektrischer Zylinder besteht darin, daß hier d und d x von gleicher 

 Größenordnung werden, während dort d gegen d x zu vernachlässigen war. 



Wir erhalten die angenäherten Werte: 



2 tc V 2i7r 5 p 4 



— x 2 — X*' a 



i ■ s i rc 4 4irc 2 p 2 4u 5 p 4 



d x =111! -4--.^* = ^- 2 H £-j. b 



(136) 



