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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



bei verschiedener Polarisation der angewandten Strahlung zu zeigen. 

 Dabei stellt sich der Fall, daß der elektrische Vektor parallel zur Zylinder- 

 achse ist, stets als der experimentell interessantere heraus. 



I. Ein dielektrisches Gitter, 

 a) Gc sei parallel der Zylinder achse. 

 Wir betrachten ein dielektrisches Medium von folgender Beschaffenheit: 

 in das Vakuum seien Wasserzylinder vom Radius p = 0,2 cm eingelagert; ihre 



1 



Entfernung von einander sei 



Vn 



= 1; also ist N = 1. Wir berechnen 



die Koeffizienten a und a x aus Gleichung (9) und finden dann y„ und %„ 

 aus Gleichung (83). Es zeigt sich, daß wir bis zu einer Wellenlänge von 

 A = 5 cm herabgehen können; für kleinere Wellenlängen wird der 

 Koeffizient a 2 noch beträchtlich, so daß die Formel (83) das Verhalten 

 des Mediums nicht richtig darstellen würde. Diese untere Grenze der 

 Wellenlänge kann nicht dadurch herabgedrückt werden, daß man den 

 Koeffizienten a 2 noch berechnet, da wir sonst mit der Bedingung, daß 



X Y> -7= sein soll, in Konflikt kämen. 



Die ersten Eigenschwingungen des Mediums berechnen wir nach der 

 in § 11 erwähnten Weise und finden aus dem Koeffizienten a : 



l W = 13,158 cm 

 A < 2 ) = 2,7024 cm 

 und dem Koeffizienten a x : 



Xj = 4,778 cm. 



Wir erhalten aus Gleichung (83) folgende Werte des Brechungs- 

 exponenten und Extinktionskoeffizienten: 



Tabelle I. 



X in cm 



v„ 



*-,, 



5 



0,752 



2,538 



7 



0,8029 



1,3017 



10 



1,6986 



2,363 



12 



2,5164 



2,8004 



13 



3,0053 



2,848 



14 



3,4627 



2,7589 



15 



3,942 



2,2434 



18 



4,215 



1,413 



20 



4,132 



0,851 



25 



3,9176 



0,4257 



30 



3,688 



0,239 



40 



3,475 



0,109 



CO 



3,325 







