II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



193 



Wie Figur 5 und Tabelle I zeigen, macht sich die Eigenschwingung 

 bei 13,158 cm durch ein starkes Absorptionsmaximum und steil ansteigende 

 anomale Dispersion bemerkbar. Man kann auch noch den Einfluß der 

 Eigenschwingung bei 4,778 cm konstatieren. 



b) (£ sei senkrecht zur Zylinderachse. 

 In dem Falle, daß die elektrische Kraft senkrecht zur Zylinderachse 

 ist, hat das Medium folgende Eigenschwingungen: 



A = 4,778 cm 



\ = 2,922 cm 



Für v^ und % ± ergeben sich die Werte: 



Tabelle II. 



X in cm 



v^ 



% j. 



5 



1,515 



0,126 



7 



1,174 







10 



1,151 







12 



1,133 



' 



20 



1,131 







OQ 



1,131 







Man merkt, wie Figur 6 zeigt, noch eben den Einfluß der Eigen- 

 schwingung bei 4,778 cm, der Brechungsexponent bleibt nahezu konstant, 

 die Absorption wird = 0. Figur 7 zeigt die Differenz der Brechungs- 

 exponenten im parallelen und senkrechten Falle, die die Stärke der Doppel- 

 brechung mißt; der Sinn der Doppelbrechung kehrt sich im 

 Gebiet der anomalen Dispersion um. 



II. Ein gut leitendes Gitter. 

 Wir betrachten ein Gitter, das aus Silberdrähten vom Radius 

 p = 10 -3 cm besteht; die Leitfähigkeit des Silbers ist a = 6,25 • 10 17 . 

 N sei nacheinander = 10, = 50, = 100. 



a. (5 sei parallel der Zylinderachse. 



V„ und %„ berechnen wir wieder nach der Gleichung (83), zur Berechnung 



der Koeffizienten benutzen wir aber die Formeln für großes und kleines Argument 



auf p. 45. Das ist hier gestattet, wenn X =20 cm angesetzt wird. 



max 



Es ist: 



2tc- 10-3 



tc 2 ist also auch für X =20 cm noch größer als 6, so daß die 



max 



Formeln für großes Argument noch gültig sind. 

 1913. 



13 



