II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 205 



gleich dem Abstände des Kondensatorrandes von der photographischen 

 Platte wäre. Es findet indessen an den Kondensatorrändern eine Kraft- 

 linienstreuung statt, deren Wirkung in erster Annäherung 1 ) so ist, als 

 ob das Feld um ein Stück p homogen weiter verliefe und dann sprung- 

 weise auf absänke; d. h. der Weg im freien Magnetfelde ist nur a — p, 

 so dass in (4) und (5) an Stelle von a die Grösse (a — p) zu setzen 

 ist- Um p zu bestimmen, ist dann notwendig, einen zweiten Versuch 

 unter denselben Versuchsbedingungen, nur mit verändertem a zu machen, 

 und man erhält dann statt (4) folgendes Gleichungspaar zur Bestimmung 



der beiden Unbekannten (— ) und p: 



(4 a) 



nach 



Lorentz: 



Vm/o 



Q) = [(a, - l"+ tfB. UaS (alC SiD ß) 

 (£) = f(..-p)M-«. ifH tmS (arCSinB ' 



[(«, - P) 8 + H 1 ) H 

 Ganz analog sehen die nach der Abraham'schen Theorie entwickelten 

 Formeln aus: 



(5 a) 



nach 



Abraham : 



(-) 



Vm / 



2 cz x (3 25- Sang 2 6 



[(a, — p) 2 + z]} H U ß Sang 2 o 



2 cz 2 $325 — Sang 2 S 



[(% — P) 2 + A] H U ß Sang 2 S 

 Für p ergibt sich aus (4a) und (5a) in Übereinstimmung: 



(6) 



a a 2 — a x 1/ /a a 2 — aA 2 a? + z? « (»' + zD 



a 



z i • 

 wo a = — ist. 

 z. 



*2 



Das + Zeichen in (6) ist eingeklammert, weil die mit dem positiven 

 Wurzelwert gebildeten Ausdrücke keinen physikalischen Sinn ergeben. 



In praxi lässt sich die oben gestellte Forderung der Innehaltung 

 derselben Versuchsbedingungen unter alleiniger Änderung von a nicht 

 durchführen, infolgedessen bekommt der Faktor « für beide Theorien 

 verschiedene Bedeutung: 



T> , ,- ,, • Z l Ö 2 tg ( arC Sm ßl) /rrv 



Relativtheorie: a = f. ^, (7) 



(Lorentz) z 2 & *& ( arc sin frs) 



j 3 2 5 1 -Sg25 1 j 



tr uv, • * < 4 ßi " £g, 2 8 t i . . , ft , 



Kugeltheorie : a= — ~ — - — D , wobei, (0) 



(Abraham) z «, 3 2 5 2 — £g 2 5 2 



2 ^M^ £g2 5 2 i 



wie oben gesagt, ß = Sang § ist. 

 !) s. Bucherer, a. a. 0. p. 522. 



