II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 239 



das durch ein homogenes Magnetfeld H spektral zerlegt wurde, dergestalt, 

 dass die schnellsten Strahlen am wenigsten von der durch die °- und 

 ^-Strahlen gebildeten Nulllinie abgelenkt wurden, die langsamsten am 

 meisten. Der Krümmungsradius g wurde aus den Apparatdimensionen für 



die Ablenkungen d = 0,1; 0,2; 1,0 cm nach der von den erwähnten 



Autoren 1 ) angegebenen Formel berechnet. Unter Zugrundelegung der 

 Relativtheorie ist: 



e e 



Vi — ß 2 - und da 



- e = P— C ist, folgt: ß = e • = 1* = ± VTZTp • ^X 

 m H • p m c in ' c 



Hieraus berechnet sich: 



i 



ö v > ! 



oder 





2 „2 



und endlich: 



(9) 





Für — wurde der Wert 1,77 . 10 7 benutzt. Nach dieser Formel 

 m 

 konnte also ß als Funktion von p, und damit als Funktion der Ablenkung 

 d ermittelt werden. Es wurde die Schwärzung nach der schon erwähnten 

 photometrischen Methode in willkürlichen Einheiten ausgemessen und als 

 Funktion der Ablenkung d aufgetragen. Für die zum Schwärzungs- 

 maximum gehörige Ordinate d max ergab sich 



ß = 0,83 rund. 



Demgemäss war die Belichtungszeit für ß = 0,7 bis 0,8 am kürzesten 

 und nahm dann für kleinere Geschwindigkeiten erst allmählich (bis 

 ß = 0,6), dann schneller zu. 



Nächst der richtigen Wahl der Belichtungszeiten machte die Er- 

 zielung eines guten Vakuums zunächst grosse Schwierigkeiten. Abgesehen 

 davon, dass bei Vorhandensein von Gasresten die ^-Strahlen auf ihrem 



J ) Vgl. v. Baeyer, Hahn u. Meitner, Physik. Zeitschr. XII, p. 1100, 1911. 



