252 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Der von Bestelrneyer vorgeschlagene Weg wäre zweifellos der zuver- 

 lässigste. Indessen stellen sich der experimentellen Durchführung erheb- 

 liche Schwierigkeiten in den Weg. Um aus der Aufnahme des magnetischen 

 Spektrums auf die Intensität der verschieden schnellen Strahlen schliessen 

 und diese für die Korrektur in Anrechnung bringen zu können, müsste 

 man für jede einzelne Strahlungsgeschwindigkeit die Abhängigkeit der 

 Plattenschwärzung von der Belichtungszeit bestimmen, da die photo- 

 graphische Platte bekanntlich keine Proportionalität zwischen Belich- 

 tungsdauer und Schwärzung zeigt. Oder aber, man müsste für jede ein- 

 zelne Platte eine Parallelaufnahme des magnetischen Spektrums mit 

 gleicher Expositionsdauer machen. Ausserdem müssten die Entwickelungs- 

 bedingungen für die Aufnahmen und die magnetischen Spektra ganz gleiche 

 sein bezüglich Temperatur und Konzentration der Lösungen, sowie Ent- 

 wickelungszeit, da hiervon die Schwärzungs Verteilung in der photo- 

 graphischen Schicht ja auch beeinflusst wird. 



Diese recht umständliche Arbeit ist indessen nicht notwendig, um 

 den Einfluss der nichtkompensierten Strahlen auf die Resultate der 

 Messungen zu untersuchen, insbesondere ihren Einfluss auf die Sicherheit, 

 mit der man über die Gültigkeit der beiden in Frage stehenden Theorien 

 entscheiden kann. Ich habe vielmehr den umgekehrten Weg eingeschlagen 

 und mich gefragt, wie gross der durch die nichtkompensierten Strahlen 

 verursachte Fehler sein müsste, um die mitgeteilten Ergebnisse umzu- 

 stossen, d. h. also Konstanz der nach der Kugeltheorie berechneten 

 Resultate für alle Geschwindigkeiten zu erzielen. 



Wie Figur 27 zeigt, nimmt — nach Abraham berechnet, im Intervall 



m 



ß = 0,4 — 0,7 um 6,3 °/ ab. Sollten alle Geschwindigkeiten denselben 



Q 



Wert von — ergeben wie ß = 0,4, so müsste also diese Grösse für ß = 0.7 

 m 



um 6,3 °/ grösser sein; für ß = 0,6 ist die nötige Vergrösserung gleich 

 3,9 °/ , für ß = 0,5 gleich 1,2 ° / . Die Durchrechnung ergab, dass bei 



ß — 0,5 der Fehler von — von derselben Grösse ist, wie ein Fehler in der 

 m 



Ablenkung z; für grössere Geschwindigkeiten wächst der Fehler von z 



noch schneller als der von — , die Verhältnisse liegen dann also noch 



m 



günstiger. Berechnet man die zur angegebenen Vergrösserung von — ■ 



m 



benötigte Veränderung A z von z für die einzelnen Versuche, so ergeben 

 sich die in Tabelle XII zusammengestellten Werte: 



