326 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Es tritt also auf der ■ rechten Seite von Gleichung (1) additiv ein 

 Glied D hinzu, welches den Schalldruck repräsentiert. Dieses Glied D 

 würde nur in dem einen Fall = werden, daß m von der auffallenden 

 Energie erstens nichts reflektiert und zweitens die gesamte aufge- 

 nommene Energie nach vorwärts, in Richtung der auftreffenden Welle, 

 weitergibt, Das ist eine Annahme, die für den Verlauf einer Welle in 

 einem homogenen Medium zutrifft. Spricht man von erzwungenen 

 Schwingungen, und nicht von Wellen, so liegt dem immer der Gedanke 

 zugrunde, daß eine Störung der Homogenität vorhanden ist, daß in 

 irgend ein homogenes Medium ein fremder Körper eingebettet ist, auf 

 den eine Welle auftrifft. Für diesen Fall hat D stets einen Wert von 

 endlicher Größe. Ich denke also, daß, wenn Gleichung (1) als an- 

 nähernde Darstellung für den Fall des Auftreffens einer Tonwelle auf 

 eine am Rande befestigte Membran benutzt werden soll, auf der rechten 

 Seite das Glied D stets hinzuzufügen ist, Ist D groß genug, so schwingt 

 dann die von einer Tonwelle getroffene Membran nicht symmetrisch 

 zur ursprünglichen Ruhelage, sondern um eine gegen die Ruheebene 

 verschobene Ebene. 



Zur Beurteilung der Frage, ob das Glied D in einem experimentell 

 herstellbaren Falle je so groß werden kann, daß es einen merklichen 

 Einfluß auf die Bewegungsform von m bekommt, sind folgende zwei 

 Punkte zu berücksichtigen: Erstens das Verhältnis der Größe D des 

 einseitigen Drucks zu dem maximalen Druckwert f (Gleichung 1) der 

 periodischen Druckschwankungen; und zweitens das Verhältnis zwischen 

 der Größe A c der einseitigen Verschiebung von m und seiner 

 Schwingungsamplitude A p , bei gegebenem Größenverhältnis von D und f. 



Was den ersten Punkt anlangt, so haben Toepler und Boltzmann 3 ) 

 eine Formel aufgestellt für das Verhältnis zwischen f, dem Maximum 

 des periodisch schwankenden Druckes an einer reflektierenden Wand, 

 und dem Atmosphärendruck. Dieses Verhältnis steht in einer be- 

 stimmten Beziehung zur Energiedichte. Kombiniert man die Toepler- 

 Boltzmann'sche Formel mit der oben erwähnten Rayleigh'schen, so ergibt 



h 2 



sich uncrfähr D = .wobei h in cm Wasser die Größe von f 



20000' 



mißt. Nun hat Zernov 4 ) bei einem kräftigen Ton von 256 Schwingungen 



ein h von etwa 3 cm gemessen, woraus D als etwa „ n gr/cm 2 folgt; 

 b 2000 & ' 



also wäre in diesem Spezialfall — gleich etwa Das hat Zernov 



1 f ö 6000" 



3) A. Toepler u. L. Boltzmann, Pogg. Ann. 141. p. 321. 1870. 

 *) W. Zernov, Ann. d. Phys. 21. p, 131. 1906. 



