II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



Unter der gesamten Flächenhelligkeit oder auch photometrischen Flächen- 

 helligkeit eines Körpers verstehen wir die Lichtempfindung, die die von der 

 Flächeneinheit des glühenden Körpers ausgehende Strahlung in unserm 

 Auge hervorruft; um sie zu berechnen muß die Wirkung jeder einzelnen 

 von der Lichtquelle ausgehenden Farbe oder Wellenlänge bekannt sein, 

 ferner das Gesetz, nach dem diese Einzelwirkungen sich im Auge zu- 

 sammensetzen. Ist ex die Helligkeitsempfindlichkeit der Netzhautzapfen, 

 SxdX die Strahlungsintensität der Lichtquelle, so ist die Wirkung für 

 diesen Wellenlängenbezirk durch die Gleichung 



HxdX = ex-SxdX 1) 



gegeben. Macht man mit Eisler die Annahme, daß die Einzelwirkungen 

 sich zu der Gesamtwirkung einfach addieren, so wird die gesamte 

 Flächenhelligkeit durch die Bildung des Integrals 



^X rot ^X rot 



H=y ExdX=J sxSxdX 2) 



X viol X viel 



über das ganze sichtbare Spektrum gewonnen. Die Werte für ex ent- 

 nehmen wir der B en der' sehen ^) Helligkeitsempfindlichkeitskurve für die 

 Zapfen (Zapfenkurve) des farbentüchtigen Auges (£X=100 im Maximum). 



Die Energiewerte Sx werden für den schwarzen Körper nach der 



Planck'schen Spektralgleichung 



3,5 X 10-5 ^/^ , c, = 1,45 

 cm^.sec 



berechnet, für das blanke Platin nach der As chkinaß' sehen Spektral- 

 .gleichung in der Form 



WO für den spezifischen Widerstand des Platins (bei O'' Celsius) der Wert 

 Sq = 0,108 eingesetzt ist. Die Integration erfolgt graphisch (Genauigkeit 

 -4- 2 ^y^). Als Grenzen sind diejenigen Wellenlängen anzusehen, bei 

 welchen die zugehörige monochromatische Flächenhelligkeit ex • Sx dX 

 merklich gleich ist. 



In dieser Weise wurde für die schwarze Strahlung die Flächenhellig- 

 keit als Funktion der Temperatur im Intervall von 800 bis 8000 Grad abs. 

 berechnet, für das blanke Platin im Intervall von 800 bis 7000 Grad abs. 

 Die den Berechnungen für das blanke Platin zugrunde liegende A s c h k i n a ß'sche 

 Theorie ist experimentell selbstredend nur bis zum Schmelzpunkt des 

 Platins geprüft ^) und die Verwendung bei den hohen Temperaturen daher 



1) H. Bender, Diss. Breslau 1913, s. a. Ann. d. Phys. (4) 45, 105/132, 1914. 



2) 0. Lummer, 1. c. 1914, dort auch weitere Literaturang. 



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