II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 7 



der hellgrünen Hg-Linie deutlich getrennt erkennen, von denen mir zwei 

 sich vom Orte zu entfernen schienen, als das Licht magnetisiert wurde, 

 während andere sich deutlich teilten. 



Objektive Kombinationstöne an der singenden Bogenlampe. 



Von 

 Privatdozent Dr. B- Waetzmann. 



Gedruckt in der Physikalisch. Zeitschrift 1907 No. 10. 

 Sitzung am 4. Dezember 1907. 



Untersuchung isotroper und anisotroper Medien durch 

 Reflexion der Lummerschen Doppelringe. 



Von 

 Hans Schulz. 



§ 1. 

 Übersicht der bisherigen Resultate. 



Läßt man einen Strahl homogenen Lichtes auf eine planparallele Platte 

 fallen, so entstehen aus ihm durch vielfache Reflexionen die Strahlen 1, 

 2, ö . . . . (vgl. Fig. 2). Vereinigt man diese durch eine Linse, so werden 

 sie in der Brennebene interferieren, da sie, aus einem Strahl hervor- 

 gegangen, kohärent sind. Benutzt man eine ausgedehnte Lichtquelle, so 

 fallen Strahlen aller möglichen Neigungen auf die Platte. Jedem Einfalls- 

 winkel entspricht eine bestimmte Gangdifferenz; je nach deren Grösse findet 

 Verstärkung oder Schwächung statt, und es erscheint in der Brennebene 

 ein System dunkler Streifen. Bei senkrechter Incidenz sind die Interferenz- 

 streifen kreisförmig (Haidinger-Lummer sehe Ringe), während bei 

 schiefem Einfall nur Teile von Kreisen sichtbar werden. Der Intensitäts- 

 abfall vom Maximum zum Minimum ist dabei im allgemeinen sinusförmig. 

 Nur wenn die Intensität der mehrfach reflektierten Büschel groß genug 

 ist, daß auch sie einen merkbaren Einfluß auf das Phänomen ausüben, 

 erhält man scharf begrenzte Streifen. 



Die Mitwirkung dieser Büschel läßt sich auf zwei Wegen erreichen. 

 Perot und Fabry benutzten durchsichtig versilberte Glasplatten und 

 erhielten so die gewünschte Schärfe der Interferenzstreifen; Lummer 

 läßt bei seinem Interferenzspektroskop das Licht streifend auffallen. Die 

 größte, praktisch erreichbare Schärfe, ven Lummer die „Airysche 

 Schärfe" genannt, erhält man, wenn man die Interferenzstreifen an einer 

 dünnen Luftplatte in Glas nahe der Grenze der Totalreflexion erzeugt. 

 Hier können die Fresnelschen Reflexions-Koeffizienten a„ und d ± ihren 

 größten Wert in der Tat erreichen und gleichzeitig erhält man, wenn man 

 die Luftplatte dünn genug wählt, die Mitwirkung sehr vieler, mehrfach 

 reflektierter Büschel. 



