II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



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welche dadurch kompensiert werden kann, daß der Analysator um den 

 gleichen Betrag gedreht wird. 



Auf Anregung des Herrn Prof. Lummer wurde in vorliegender Arbeit 

 die Anwendungsmöglichkeit dieses Prinzips untersucht. Zu diesem Zwecke 

 mußte zunächst eine erweiterte Theorie der Kurven gleicher Neigung 

 gegeben werden, d. h. der Einfluß von Amplituden- und Phasenänderungen 

 auf den Charakter und die Lage der Streifen festgestellt und die theo- 

 retischen Ergebnisse mit der Beobachtung verglichen werden. 



J. Theorie. 



§ 2. 

 Einfluß der Amplitudenänderung-. 



Der Schwingungszustand einer linearpolarisierten Welle, deren Wellen- 

 länge X ist, läßt sich darstellen durch den Ausdruck 



a sin 2 n (y -j- — j = a sin ( 2 n y -j- e/> ) = a sin X, 



wo a die Amplitude und y> die Phase der Schwingung bezeichnet. Fällt 

 diese Welle auf eine planparallele Platte von der Dicke D mit dem 

 Brechungsquotienten n, so wird, falls das Polarisationsazimut gegen die 

 Einfallsebene a ist, der Schwingungszustand der erzeugten Teilwellen 1, 

 2, 3 . . . . (Fig. 2) gegeben sein durch: 

 I. a er, cos a . sin X a er,, sin a . sin X, 



II. a s, er/ sj cos a . sin (X -f- ß) a s„ er,/ s „' sin a . sin (X -\- ß), 



III. a s s er,' 3 s s ' cos a . sin (X -{- 2 ß) a s„ er,/ z s„' sin a . sin (X -[- 2 /?),, 



wo ß durch den Gangunterschied der Teilwellen bestimmt ist. 



'2 n tj ■ — e 4 n n D cos r 



ß = 2 „ - r 4 r - = j 



er,,, er,, s„ und s^ sind die durch die Fresnelschen Formeln gegebenen 

 Änderungen der Amplituden bei äusserer Reflexion und bei Eintritt in die 

 Platte, er,,', er/, s,/, s\,' die entsprechenden Werte für innere Reflexion 

 und bei Austritt aus der Platte. Ist i der Einfallswinkel, r der Brechungs- 

 winkel, so sind er,, und er, gegeben durch 



1) 



er,, = 



sin (i — r) 



sin (i -\- r) 



(f. = 



tg (i — r) 

 tg (i -\- r)' 



