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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



dadurch hervorgerufen, daß die vom Würfel kommenden Bündel an einer 

 Glasfläche vom Brechungsquotienten ri =1.5 gespiegelt werden, so folgen, 

 wenn die Amplitude der einfallenden Welle a = 1 gesetzt wird, für die 

 mit dem Einfällswinkel i. 2 an der Glasplatte variierende Intensitätsverteilung 

 die in den Tabellen gegebenen Werte. (Die Stellung des Polarisators 

 wurde hier a = 45° angenommen. Für gegebenes n und i wird bei 

 diesem Wert die Intensitätsverteilung am vorteilhaftesten, d. h. die Streifen 

 werden am schärfsten. ') 



10° 



sin ß/ 2 



J für 3 = 00 



J für c) = 45o 



J für 3 = 90o 



J für 3 = 1350 























0.01 



0,00143 



0,0010 



0,0062 



0,0067 



0,02 



0,00468 



0,0027 



0,0132 



0,0171 



0,03 



0,00808 



0,0017 



0,0166 



0,0230 



0,05 



0,0128 



0,0011 



0,0191 



0,0308 



0,1 



0,0170 



0,0004 



0,0202 



0,0370 



0,2 



0,0186 



0,0002 



0,0203 



0,0392 



0,3 



0,0190 



0,00005 



0,0203 



0,0397 



0,4 



0,0191 



0,00003 



0,0203 



0,0399 



0,5 



0,0191 



0,00003 



0,0203 



0,0399 



0,6 



0,0192 



0.0000 l 



0,0203 



0,0399 



0,7 



0,0192 



0,00001 



0,0203 



0,0400 



0,8 



0,0192 



— 



0,0203 



0,0400 



0,9 



0.0192 



— 



0,0203 



0,0400 



1 



0,0192 





0,0203 



0,0400 



i 2 = 60° 



sin ß/ 2 



J für 3 = 00 



J für 3 = 45o 



J für 3 = 900 



J für 3 = 135o 























0,01 



0,00048 



0,0171 



0,0264 



0,0098 



0,02 



0,00158 



0,0372 



0,0556 



0,0200 



0,03 



0,00273 



0,0491 



0,0798 



0,0235 



0,05 



0,00432 



0,0603 



0,0806 



0,0267 



0,1 



0,00573 



0,0678 



0,0860 



0,0240 



0,2 



0,00628 



0,0703 



0,0876 



0,0237 



0,3 



0,00638 



0,0707 



0,0876 



0,0233 



0,4 



0,00643 



0,0709 



0,0878 



0,0233 



0,5 



0,00644 



0,0709 



0,0878 



0,0233 



0,6 



0,00645 



0,0711 



0,0880 



0,0233 



0,7 



0,00646 



0,0711 



0,0880 



0,0233 



0,8 



0,00646 



0,0711 



0,0880 



0,0233 



0,9 



0,00647 



0,0711 



0,0880 



0,0233 



1 



0,00647 



0,0711 



0,0880 



0,0233 



i) Vgl. 0. Lummer, Ann. d. Phys. 22, S. 62, 1907. 



