1 6 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Stimmung mit den Jaminschen Experimenten. Beinahe gleichzeitig gab 

 L. Lorenz 1 ) unter der oben erwähnten Voraussetzung, daß die Änderung 

 des Brechungsquotienten innerhalb der Schicht stetig sei, eine Theorie, 

 deren Konsequenzen von Kynast 2 ) gezogen und mit der Beobachtung 

 verglichen worden sind. Die eingehendsten Versuche über diese Materie 

 rühren wohl von P. Drude 3 ) her. Auch er kam, auf Grund der elektro- 

 magnetischen Theorie des Lichtes zu Ausdrücken für die Phasendifferenzen 

 der Hauptkomponenten, welche bei der Reflexion auftreten; überein- 

 stimmend ergeben die Theorien von L. Lorenz-Kynast und P. Drude, 

 daß eine Dicke der Schicht von nur 1 j l0Q Wellenlänge er. erforderlich ist, 

 um die Beobachtungen bezüglich der Elliptizität des reflektierten Lichtes zu 

 erklären. 



Wäre demnach keine Oberflächenschicht vorhanden, so müßten die 

 Fresnelschen Formeln in aller Strenge gelten und das reflektierte Licht 

 linearpolarisiert sein, wenn es das einfallende war. In der Tat ergaben 

 die Drudeschen Versuche, daß bei Flächen, die von fremden Stoffen 

 möglichst wenig verunreinigt waren, z. B. frischen Spaltflächen von 

 Kristallen (Antimonglanz, Kalkspat) und sauber gehaltenen Flüssigkeits- 

 flächen nur sehr geringe Elliptizität auftrat. 



Ist n der Brechungsindex eines isotropen Körpers gegen Luft, g> der 

 Einfallswinkel, so ist nach Drude die relative Phasendifferenz beider 

 Komponenten bei Reflexion gegeben durch 



o sin w . ts w 

 n i — tg - <p . 

 wo wegen des kleinen Wertes des Elliptizitätskoeffizienten s die Phasen- 

 differenz J nur im totalen Polarisationswinkel merkliche Werte annimmt, 

 so daß also die bei dem Würfel auftretenden Phasendifferenzen zu ver- 

 nachlässigen sind. 



Es fragt sich nun, in welcher Weise der Einfluß endlicher Phasen- 

 differenzen auf die Lu mm er sehen Doppelringe sich kennzeichnet. Fügt 

 man zu den Amplitudenänderungen noch die der Phasen, so wird der 

 Schwingungszustand der Einzelwellen vor Eintritt in den Analysator ge- 

 kennzeichnet sein durch 

 I. a G ± Q ± cos a . sin x a<7„ o„ sin « . sin [x -\- J), 



II. as ± G^s^Q ± cos a . sin (x -f- ß) as„ a„'s„'o„ sin a . sin (x-\-ß-\-J), 



III. a s j_0_/ 3 *>_/Qj_ cos a . sin (x -j- 2ß) a s„ G„' 3 s„'g„ sin a . sin {x-\-2ß-\-J) } 



wo J die relative Phasendifferenz der Hauptkomponenten bezeichnet: 

 also gibt nach Verlassen des Analysators: 



i) L. Lorenz, Pogg. Ann. 111, S. 460 ff. 1860. 



2 ) R. Kynast, Inaug.-Diss. Breslau 1906. 



3) P. Drude. Wied. Ann. 36, S, 865, 1889 und 43, S. 126, 1891. 



