IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 17 



I. aü^Q t cos a cos d . sin x ad, ,q„ sin a . sin d . sin (x -\- J), 



II. o,s^(tJs s 'q s cos « . cos 8 . sin (x -\- ß) 



as„a„'s„'Q„ sin a . sin . 6 sin (x -)- /? -f- ^/), 

 III. as s a^ z s^Q s cos a . cos 8 . sin (a; -J- £/?) 



as„G„' z s„'Q„ sin « . sin . ö sin (a? -f- £/? -j- ^/), 



Nun ist 



m a £, P ( .. x cos w — y cos (a — v) 



Unter Anwendungen der Beziehungen 2) und 3) folgt 

 10) {_^ = J*/(i^ + BJ) + ilf„ V, 2 + B„*) + 51f ff Jtf, cos J(A„A ± 



+ -B^,) + äM„3f , sin ^ ,£„ — £,,!„) 

 wo A„,A X , B„, B ± , M„ und M ± die in 4) und 5) definierten Ausdrücke 

 sind. Für den Fall J = erhält man den oben bereits entwickelten Wert. 

 Auch, hier gibt die zahlenmäßige Berechnung einen Überblick über die 

 Veränderungen, die durch Phasendifferenzen der Hauptkomponenten erzeugt 

 werden. Die folgenden Tabellen sind für die Grenzfälle elliptisch polari- 

 sierten Lichtes ij= — ; J = 0\ berechnet und zwar unter der An- 

 nahme, daß die von der planparallelen Platte kommenden Hauptkompo- 

 nenten ohne Änderung ihrer Amplituden {q ± = q„ = 1) einen Gang- 



l 



unterschied resp. - erleiden, etwa durch ein in den Weg der Strahlen 

 ■fr 



l 



eingefügtes — = Blättchen. Die übrigen Größen wurden entsprechend 



den andern Tabellen gewählt (Brechungsquotient der Platte n = 1,52, 

 Einfallswinkel i = 89° 30', Polarisatorstellung a = 45.). 



Man erkennt aus den Tabellen, daß bei dem Grenzfalle elliptischen Lichtes 



TT, 



J = — die Helligkeit für ß\ 2 = 90° stets die gleiche ist, welche Stellung 



der Analysator auch haben mag; für den Fall, daß die Phasendifferenz 

 J = ist, schwankt die Intensität für ß/ 2 = 90° bei Drehen des Analy- 

 sators zwischen und 1. Für den Zwischenfall elliptisch polarisierten 

 Lichtes ist die größte Intensitätsschwankung J v — J 2 für ß\ 2 = 90° 

 zwischen und 1 gelegen, so daß folgender Zusammenhang zwischen 

 Elliptizität J und der maximalen Intensitätsschwankung besteht: 



Insensitätsschwankung 



Phasendifferenz 



Ji — j-, = i 



J = O; 



< J x — J 2 < 1 



TT 



J x —J 2 =0 



J = 2- 



1907. 



