II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 19 



Allgemein folgt: 



cos J = F(J t — J 2 ) 

 wo die Koeffizienten der Funktion von den Werten für a„ , tf, und a 

 abhängen. 



Außer einer Aufhellung des Grundes, d. h. des zweiten Minimums (bei 

 elliptisch polarisiertem Licht wird das zweite Minimum niemals absolut 

 dunkel) bewirkt aber die Phasendifferenz der Komponenten noch eine 

 Drehung der Analysatorstellung, bei der die „maximale Sichtbarkeit der 

 Verdopplung" stattfindet. Die Stellung des Analysators, für welche das 

 Minimum bei ßj 2 = 90° am dunkelsten wird, ist bestimmt durch 



dB 

 Dieses führt auf die Beziehung 



tg a = — 1— - (C 2 — l± V(C— 2 1) 2 + 4C 2 cos *J) 



2 cos J . C 



n A. Q . 



wo C = — = . — . ctg a ist. 

 ■A-tt Qu 



Ist die Phasendifferenz nicht allzu groß, so wird in erster Annäherung 



gelten 



in tg a ^ ^ -f- G - sin * J 



' * cosi T cos^(C 2 -f 1) 



(Der zweite Wert, der sich aus obiger Gleichung ergibt, entspricht der 

 maximalen Helligkeit.) 



Man erhält diesen Ausdruck, wenn man den Radikanden nach dem 

 binomischen Lehrsatz entwickelt und die höheren Potenzen von sin J 

 vernachlässigt. Für sehr kleine Phasendifferenzen wird auch hier die 



Proportionalität von tg d und — gewahrt, denn es ist unter dieser Voraus- 



Q» 

 setzung 



12) tga = _<k.^£^ = _<U._r 



Q„ A„ COSJ Q„ COS J 



Ausdrücke gleicher Form gelten bei kleinen Phasendifferenzen auch für 

 die Grenzen des Verdopplungsgebietes. Für große Phasendifferenzen erhält 

 man eine Beziehung 



tg 8 = F (^ , cos J\ 



wo F eine komplizierte Funktion bedeutet, deren Koeffizienten abhängig 

 sind von den Fresnelschen Werten a„ und a M und der Polarisator- 

 stellung a. 



Es liegt somit die Möglichkeit vor, aus der Intensitäts- 

 schwankung des Grundes und der Einstellung des analy- 

 sierenden Nicoischen Prismas auf maximale Verdopplung 



2* 



