II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



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quotienten 1,647 zwischen 50° und 57° Einfallswinkel die Werte des Ver- 

 dopplungssprunges von Grad zu Grad bestimmt. Es ergab sich: 



Einfallswinkel 



500 



510 



520 



530 



540 



550 



560 



570 



Verdoppl.-Sprung 



620 48' 



630 12' 



630 47' 



640 32' 



650 12' 



650 32' 



660 28' 



670 41' 



§ 8. 

 Vergleich mit der Theorie. 



Um die beobachteten Werte mit der Theorie zu vergleichen, wurde 

 zunächst der Ausdruck 8) § 2 benutzt, der die Lage des Verdopplungs- 

 sprunges in Abhängigkeit von der Amplitudenänderung darstellt. Er lautet 

 in einfachster Form 



tg 8 == - ^ . C. 



Qn 



Berücksichtigt man, daß bei den Versuchen der Teilkreis des Analy- 

 sators nicht auf Null steht, wenn seine Schwingungsebene mit der Ein- 

 fallsebene zusammenfällt und daß die Zählung beim Apparat im Sinne des 

 Uhrzeigers erfolgte, während für die Theorie die entgegengesetzte Richtung 

 vorausgesetzt war, so folgt, daß die Beobachtungen dargestellt sein müssen 

 durch den Ausdruck 



tg (180 — 8 + c/>) = 



Qn 



.C, 



wo d die Ablesung darstellt und <p den Nullpunkt des Analysatorteilkreises 

 kennzeichnet. <p ist für alle Messungsreihen das gleiche, während G inner- 

 halb eines kleinen Intervalles schwankt. Es ergaben sich für (p und G die 

 Werte 



(p = 68° 30', C = + 0,603 + Ä; 



wo A die Differenz von G bei den einzelnen Messungsreihen angibt. Die 

 Schwankungen von G werden dadurch bedingt, daß der Einfallswinkel 

 an der planparallelen Platte nicht genau reproduziert werden konnte, da 

 das Tischchen, auf dem der Würfel stand, nicht mikrometrisch gedreht 

 werden konnte. 



Berechnet man unter Zugrundelegung dieser Konstanten aus den 

 Beobachtungen die Werte von qJq„ und vergleicht diese mit den theoretisch 

 sich ergebenden Werten (unter Voraussetzung der Gültigkeit der Fresnel- 

 schen Formeln) so folgt, wie aus den Tabellen ersichtlich ist, daß die Ab- 

 weichungen von den theoretischen Werten prozentisch besonders groß 

 sind in der Nähe des totalen Polarisationswinkels; und außerdem, daß die 

 Abweichungen mit wachsendem Brechungsindex zunehmen (vgl. die Tafeln 

 III und IV). 



