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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cuitur. 



A 



dJ bei 900 



rZJbei89°30' 



dJ für 89» 



dJ bei 880 



TT 



2 







0,00050 



0,00202 



0,00797 



II 



< A < - 



2 



0< dJ < 1 



dJ 



dJ 



dJ 







1 



0,99926 



0,99708 



0,98831 



dJ 



beob achtet 



900 



790 30' 



680 45 



560 io 



420 23 



280 30 



150 50 



70 10 



20 — 



00 







0,044 



0,136 



0,236 



0,327 



0,511 



0,718 



0,913 



0,970 



0,992 



Die Abweichungen, welche die Beobachtung ergibt, liegen also, für 

 J — und J = 90° innerhalb der Grenzen der Beobachtungsfehler, da man 

 eine Helligkeitsschwankung von l°/ nicht mehr mit Sicherheit wahrzu- 

 nehmen vermag. 



Zusammenfassung der Resultate: 



1) In Übereinstimmung mit den bisherigen Beobachtungen zeigte 

 sich, daß die Elliptizität des reflektierten Lichtes beim Brewster sehen 

 Winkel mit zunehmendem Brechungsquotienten der reflektierenden Fläche 

 wächst; und zwar ist die Grenze zwischen positiver und negativer 

 Elliptizität des reflektierten Lichtes bei einem Brechungsquotienten von 

 ca. 1,46 zu suchen. 



2) Der bei den Lu mm er sehen Doppelringen im polarisierten Licht 

 auftretende Verdopplungssprung ist im wesentlichen abhängig von der 

 Lage der Polarisationsebene des ersten Büschels. Wird dessen Polarisations- 

 ebene, etwa durch Reflexion, gedreht, so findet eine entsprechende 

 Änderung der Lage des Verdopplungssprunges statt. Es läßt sich also 

 die Drehung der Polarisationsebene und damit das Verhältnis der Fresnel- 

 schen Koeffizienten für senkrecht und parallel zur Einfallsebene schwingendes 

 Licht bestimmen. 



3) Jede Elliptizität infolge von Reflexion macht sich dadurch bemerk- 

 bar, daß die maximale Helligkeitsschwankung, die bei Drehung des Analy- 

 sators um 360° eintritt, geringer ist, als bei streng linearpolarisiertem 



