II. Abteilung, Naturwissenschaftliche Sektion. 



einen Beitrag zu der nach dw gelangenden Strahlung; es ist aber zu berück- 

 sichtigen, daß die aus dem Innern des Körpers kommende Strahlung eine 

 gewisse Absorption erleidet, ehe sie bis zur Oberfläche gedrungen ist. Die 

 Reflexion der aus dem Innern der Schicht kommenden Strahlen an der 

 Oberfläche wird vernachlässigt, da wir ein strahlendes Gas annehmen. Zur 

 Berechnung der Strahlungsmenge betrachten wir ein Volumenelement dx 

 des Strahlungskegels zwischen zwei zur Kegelacbse senkrechten Quer- 

 schnitten q, die im Abstände p und p + dp von ds im Innern des strahlenden 

 Körpers liegen. Die strahlende Schicht bestehe aus einzelnen strahlenden 

 Dipolen, deren Anzahl pro Volumeneinheit sehr groß und gleich N sei. 

 Dann ist die im Volumenelement enthaltene Zahl der Moleküle gleich 

 N . d-:. Die Dipole liegen ungeordnet, so daß keine Strahlungsrichtung 

 bevorzugt sei. 



Sei J die von einem Dipol nach allen Richtungen hin gleich- 

 mäßig sich ausbreitende Energie, dann ist die von dx (das N . dx Dipole 

 enthält) nach allen Richtungen hin ausgetrahlte Energie J . N . dx und die 

 von dx frei nach dco gesandte Strahlungsenergie ist: 



J.N.dt.dw 



Nun ist: 



j , (r-[- p)2.ds.cos a 

 dt = q.dp = ^2 -dp 



Die von dx nach dm frei gesandte Energie ist also 



J.N.ds.cos a.dw.dp 

 4 71 r^ 

 Dies wäre der richtige Ausdruck für die Strahlung, wenn bis zu ihrem 

 Austritt aus der Oberfläche nicht ein gewisser Bruchteil absorbiert würde. 

 Nur der Rest tritt aus. Unter Berücksichtigung der Absorption ergibt sich 

 für die durch ds nach dw gelangende Energie 



D 

 J.N.ds.cos a.da)/*cos a ~^ 



o 



Führen wir die Integration aus, so folgt 



J.N.ds.cos a. du) 



^~ 4 71 r-2 k 



1— e 



k.D 



^ .(1). 



wobei 



4 71 n X 



k = 



X 



Hierin bedeutet k den Absorptionskoeffizienten, n den Brechungsquotienten 

 der strahlenden Schicht gegen Luft, x den Extinktionskoeffizienten X die 

 Wellenlänge. 



