36 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



beobachteten und berechneten Werten von ungefähr 5 7o' Diese Differenzen 

 können durch Beobachtungsfehler nicht erklärt werden. Es ist also fraglich, 

 ob für die Quarzplatte Gleichung (1) noch anwendbar ist. Man darf hier 

 die im Innern der Platte erfolgende Reflexion nicht mehr vernachlässigen. 

 Außerdem muß man der Brechung beim Übergange der Strahlen aus der 

 Platte in Luft Rechnung tragen^). 



Gleichung (1) wurde in diesem Sinne erweitert, doch bot ein 

 unmittelbarer Vergleich der Theorie mit dem Experiment wegen der Be- 

 stimmung einiger Konstanten so große Schwierigkeiten, daß die Arbeit bei 

 der UnVollständigkeit des vorliegenden Materiales nicht gelohnt haben 

 würde. 



Aufklärung über diese Fragen ist erst von weiteren experimentellen 

 Untersuchungen zu erwarten. 



Auch für eine Reihe von Glasplatten wurde die Abhängigkeit der 

 Ausstrahlung vom Strahlungswinkel bestimmt. 



Es bietet große Schwierigkeiten, Glasplatten so hoch zu erhitzen, daß 

 sie Energie genug ausstrahlen, ohne daß beträchtliche Fehlerquellen auf- 

 treten. 



Die Verwendung eines L es lie sehen Würfels, der zunächst passend 

 scheint, ist deshalb nicht angängig, weil man auf diesem Wege nicht die 

 Strahlung der Platte allein erhält, sondern noch die des dahinter liegenden 

 Heizkastens. 



Versuche, die Glasplatten durch Bestrahlung mit dem großen Meker- 

 brenner zu erhitzen, scheiterten deshalb, weil hierbei infolge der einseitigen 

 Erwärmung die Platten sich krümmten. 



Auch mit der durch einen Hohlspiegel parallel gemachten Strahlung 

 einer Kohlebogenlampe gelaug es nicht, die Platten auf eine brauchbare 

 Emission zu erhitzen. Erst nach diesen vergeblichen Versuchen wurde mir 

 die von Gustav Magnus^) angegebene ebenso einfache wie sinnreiche 

 Heizvorrichtung bekannt. Allerdings muß man bei dieser Methode wegen 

 der zu geringen Intensität der strahlenden Platte auf spektrale Zerlegung 

 des Lichtes verzichten. Um einen wenigstens einigermaßen beschränkten 

 Wellenlängenbezirk zu erhalten, für den die Platte einen Absorptions- 

 koeffizienten von mittlerer Größe hat, filtrierte ich (auf Anraten von Herrn 

 Prof. E. P rings he im) die Strahlung durch eine zweite, dicht vor das 

 Meßinstrument gestellte kalte Glasplatte. Dabei konnte ich das unbequeme 

 Bolometer durch die bei weitem leichter zu handhabende Thermosäule 

 ersetzen. Als solche wurde eine Rub ens sehe lineare Thermosäule verwendet. 



Auf diese Weise wurde zunächst die Strahlung einer ganz rauhen, im 

 Sandstrahlgebläse mattierten Glasplatte untersucht. 



1) cf. W. Uljanin, Ann. d. Phys. 62. 528. 1897. 



2) G. Magnus, Ann. d. Phys. 139, 1870 p. 431. 



