42 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



und Gitter waren fest mit einander verbunden und um die Spektrometer- 

 achse drehbar, so daß die jeweils gemessenen Wellen unter verschiedenen 

 Winkeln vom Gitter ausgingen. Die beobachtete Intensitätsverteilung als 

 Funktion des Beugungswinkels zeigte dann Maxima und Minima, aus deren 

 Winkelabstand von der Mitte das Verhältnis der Wellenlänge zur Gitter- 

 periode entnommen wurde. 



Diese Anordnung wurde zum Zwecke der Vorversuche möglichst ähnlich 

 nachgebildet und studiert. Es zeigte sich aber bald, daß sie zu einer ge- 

 naueren Untersuchung der erhaltenen Wellen nicht sonderlich geeignet ist, 

 selbst wenn diese ungedämpft sind. Und das ist sicher nicht der Fall. 

 Der Mangel der Methode liegt vor allem in dem bedeutenden Abfall der 

 Intensität mit wachsendem Beugungswinkel. Bei gut meßbarer Intensität 

 im Mittelbild (Maximum Oter Ordnung) fallen schon die Maxima erster 

 Ordnung ziemlich niedrig aus, und Maxima von höherer Ordnung — die 

 nächsten würden schon von 3ter Ordnung sein, da die geraden Maxima 

 ausfallen — sind kaum deutlich zu beobachten. Nun kann man zwar die 

 auffallende Intensität so weit steigern, bis das erreicht ist. Dann aber 

 wird die Intensität in der Mitte des Beugungsbildes zu groß, als daß sie 

 bei derselben Empfindlichkeit des Apparates noch gemessen werden könnte 

 und liegt zum mindesten außerhalb der Grenzen, in denen noch Proportio- 

 nalität zwischen Intensität und Ausschlag besteht — ganz abgesehen davon, 

 daß es recht schwierig ist, die Strahlung einer so intensiv erregten Funken- 

 strecke leidlich konstant zu halten. 



Die geringe Intensität der Beugungsmaxima höherer Ordnungen ist 

 nun allerdings ziemlich belanglos, wenn es wie bei Altberg nur auf die 

 Ausmessung der Wellenlängen ankommt. Dagegen wirkt sie sehr störend, 

 wenn man darauf ausgeht, die Dämpfung der fraglichen Luftwellen zu 

 untersuchen, wie das vor allem das Ziel meiner Arbeit war. Denn dazu 

 muß man die Interferenzen bis in möglichst hohe Ordnungen quantitativ 

 verfolgen können, und das ist bei Beugungsbeobachtungen eben unmöglich. 



Dagegen erweist sich hier als recht vorteilhaft eine Methode direkter 

 Interferenz: die Boltzmannsche Zwei-Spiegel-Methode, die zur Bestimmung 

 der Wellenlänge elektrischer Wellen schon vielfach angewendet worden ist, 

 und diese Methode habe ich nun als Hauptmittel zur Untersuchung der in 

 Frage stehenden Wellen ausgearbeitet. 



Dazu wurde die experimentelle Anordnung derart abgeändert, daß die 

 zu untersuchenden Strahlen nicht direkt, sondern durch Reflexion an einer 

 ebenen Wand von dem ersten nach dem zweiten Hohlspiegel gelangten 

 (cf. Fig. 1). Diese Wand besteht aus einem geteilten Planspiegel, dessen 

 eine Hälfte fest steht, während die andere parallel zur ersten meßbar ver- 

 schoben werden kann. Dadurch wird das auffallende Parallel strahlenbündel 

 zerlegt in zwei Teile, denen man meßbare Gangunterschiede erteilen kann 

 und die dann nach Vereinigung durch den zweiten Spiegel mit einander 



