72 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



und 



1 



Vl . c 



als die der Thomson sehen Formel entsprechende Frequenz, so kommt: 



a = — kiti . KV"— k2 



und: 



Die tatsächliche Frequenz des Systems ist also: 



J = e-kt.e±i-*'"o2-k2 



n = Kno^-k^ = n, .I/^1-(A) 



d. h. kleiner als der der Thomsonschen Formel entsprechende Wert. 

 Für die Wellenlänge folgt dann analog: 



d. h. ein Wert, der etwas größer ist als ' 



Dabei ist annähernd: 



1 _ A 



n^ 2 11 

 wenn S das nat. log. Dekrement bezeichnet. 



Bei den in der Tabelle angeführten Messungen dienten als Kondensatoren 

 nur die beiden großen Leydener Flaschen. Wurden dagegen andere Kon- 

 densatoren eingeschaltet, so ergaben sich zuweilen ganz erhebliche Ab- 

 weichungen in den Wellenlängen, die dann stets größer ausfielen, als die 

 berechneten Werte. Besonders groß waren diese Fehler bei Verwendung 

 des Eintauchkondensators mit Rizinusfüllung und einer ganz neuen Leydener 

 Flasche; hier überstieg der gemessene Wert den berechneten um nahezu 

 60°/q. Da die ganze Anordnung des Schwingungskreises dieselbe war, so 

 konnte die Ursache der Störungen nur in den dielektrischen Eigenschaften 

 (Hysteresis) der benutzten Kondensatoren gesucht werden. Um dies zu 

 prüfen, wurden Kontrollversuche mit dem Luftkondensator ausgeführt, der 

 vermöge seiner Konstruktion als prinzipiell einwandfrei anzusehen ist. 

 Das Ergebnis war auch hier, daß die gemessenen Werte der Wellenlängen 

 um höchstens 1 % größer ausfielen als die berechneten. Das entspricht 

 aber ganz dem Ergebnis der Messungen mit den großen Flaschen, und 

 diese sind somit auch als wesentlich einwandfrei nachgewiesen. 



Nachdem nun durch Messungen mit zuverlässigen Kondensatoren die 

 Anwendung der Thomsonschen Formel hinreichend gerechtfertigt ist, kann 

 man umgekehrt über die Güte eines anderen Kondensators dadurch ent- 

 scheiden, ob die von ihm erzeugte Wellenlänge mit der berechneten über- 



