IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 79 



Die oben (pag. 29) mitgeteilten Zahlenreihen sind auch durch direkte 

 Beobachtung der Abklingungskurven erhalten. 



Es ist sehr wahrscheinlich, daß die elektrischen Oszillationen des 

 Schwingungskreises von einem bestimmten Moment an nicht mehr die 

 Funkenstrecke passieren und nur noch in den metallischen Leitern ver- 

 laufen, sobald das Potential des Kondensators unter einen bestimmten Betrag 

 gesunken ist. In diesem Moment müßten auch die im Funken entstehenden 

 akustischen Wellen plötzlich abreißen. Wird nun der Gangunterschied 

 der beiden Hälften des Strahlenbündels so groß, daß die beiden von einem 

 Impuls erzeugten Schwingungen vollkommen getrennt werden, also in der 

 resultierenden Welle hintereinander herlaufen, ohne zu interferieren, so 

 müßte die Energie derselben konstant, d. h. unabhängig von der Einstellung 

 des Interferenzspiegels sein. 



Die Beobachtungen, bei denen das Aufhören der regulären Oszillationen 

 innerhalb des verfügbaren Bereiches liegt, zeigen aber ein durchaus ab- 

 weichendes Verhalten. Ein Beispiel für viele ist in Figur 7 wiedergegeben. 

 Erst kommt das regelmäßige Abklingen; die Maxima und Minima nähern sich 

 symmetrisch der Mittellinie. Nachdem diese aber nahezu erreicht ist, tritt 

 ein Umschlag ein: an den Stellen, die der Lage der Maxima entsprechen, 

 nimmt die Intensität beinahe konstante Werte unterhalb der Mittellinie an, 

 während sie an den Stellen der Minima über diese hinaus wächst. Die 

 Erscheinung ist entschieden deutlich und gleich gut zu beobachten, ob 

 nun das rasche Abklingen der Schwingungen durch Vergrößerung des 

 Ohmschen Widerstandes oder durch Verlängerung der Funkenstrecke bewirkt 

 wird. Für eine Erklärung fehlt mir zurzeit noch jeder sichere Anhaltspunkt. 



Um zu untersuchen, wie weit die Interferenzen der untersuchten 

 Wellen reichen, wurde nach Erledigung aller anderen Messungen der 

 ganze Aufbau noch einmal sorgfältig justiert. Der Einfallswinkel am Inter- 

 ferenzspiegel wurde auf 8° vermindert, so daß die Korrektur der Spiegel- 

 verschiebung auf die Gangunterschiede nur 1 7o betrug. Dann wurde die 

 Stellung des festen Spiegels möglichst weit zurückverlegt; der bewegliche 

 Spiegel konnte nun um mehr als 17 mm gegen den festen nach einer 

 Seite hin verschoben werden. Für den Schwingungskreis wurde dann eine 

 Anordnung gewählt, die nach den vorhergehenden Versuchen sehr glatte 

 Wellen und ein kleines Dekrement ergeben hatte. (5 = 0.155.) Ein- 

 gestellt wurde einfach auf die Gangunterschiede, die der früheren Eichung 

 der Wellenlänge entsprechen (vor 5 Monaten gemessen) ; Fehler von 1 ^!q 

 hätten genügt, die ganze Messung unbrauchbar zu machen. 



Die recht guten Ergebnisse der Beobachtung sind in Figur 9 wieder- 

 gegeben. Es ist damit gelungen, deutliche und sehr regelmäßige Inter- 

 ferenzen bis in die zehnte Ordnung zu verfolgen. Die Beobachtung ent- 

 spricht im übrigen (z. B. Lage der Mittellinie) ganz dem allgemeinen 

 Charakter der vorhergehenden. 



