34 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



daß der meist überwiegende Einfluß der Funkenstrecke eine lineare Ab- 

 nähme der Stromamplitude im Schwingungskreis zur Folge hat. Die 

 Folgerung aus der oben aufgestellten Hypothese steht also dazu in ofTen- 

 barem Widerspruch. 



Trotzdem läßt sich zeigen, daß diese Hypothese selbst, ebenso wie 

 die Versuchsergebnisse, sehr gut mit den Resultaten der Hey d weil 1er sehen 

 Theorie übereinstimmen. 



Diese besagt, daß der zeitliche Verlauf der Stromamplitude darzustellen 

 ist durch: 



i = a • (1 — ex); x = n t. 



Für die Amplitude der akustischen Schwingungen würde daraus folgen: 



A CS3 i^ = Ao (1 — cx)2. 

 Bildet man die um eine halbe Schwingung auseinanderliegenden Werte 

 von A: 



Aj, = Ao (1— cxjj)2 



An_Li = Ao (1— cxn_^l)^ 



so folgt: 

 und 



^K — ^K + 1 = c . KAo . (Xn_(_ 1 — Xj,) 



X ist darin ein j\laß für die Abnahme während einer Schwingung, da 



und 



Es entspricht also in gewissem Sinne dem log. Dekrement 5. 



Da die beobachteten Interferenzkurven Bilder des zeitlichen Verlaufs 

 der Schwingungen sind, so kann das Resultat dieser Rechnung an ihnen 

 geprüft werden. Soll also unter Annahme der oben erwähnten Hypothese 

 die Heydweillersche Theorie mit den Beobachtungen vereinbar sein, so 

 müssen die Wurzeln aus den Amplituden der Interferenzkurven konstante 

 Differenzen aufweisen. 



Eine eingehende Prüfung des Beobachtungsmaterials ergibt nun in 

 der Tat, daß diese Gesetzmäßigkeit mit guter Annäherung erfüllt ist; man 

 kann aus allen Messungsreihen Werte von y. berechnen, deren mittlere 

 Fehler von derselben Größenordnung sind wie die der log, Dekremente S. 



Das mag an sich verwunderlich erscheinen. Die Figuren aber zeigen, 

 daß es praktisch sehr gut möglich ist. In Figur 8 und 9 sind neben den 

 ausgezogenen Exponentialkurven die Kurven 



bezogen auf die Mittellinie, als gestrichelte Linien eingezeichnet. Sie 



