gg Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Die Punkte, wo die entsprechende Kurve ihre Mittellinie durchschneidet, 

 sind gegeben durch: 



n ^i,qiarctg-=(2h— 1) • | 

 n ^ 



Sie sind untereinander äquidistant um u; nur der Abstand des ersten 

 vom Nullpunkt ist verschieden, je nach dem Vorzeichen der Phasenkonstante, 

 wobei das obere Zeichen dem Sinus, das untere dem Kosinus entspricht. 

 Für den ersten Punkt ist: 



n •ö", = — zb arc tg — 

 2 n 



d. h. aber: in der Interferenzkurve erscheint, gemessen auf der Mittellinie, 



das te Maximum breiter oder schmaler als alle anderen Maxima und Minima, 



je nachdem die untersuchte Welle als Sinus- oder Kosinusfunktion einsetzt. 



Vorausgesetzt ist dabei, daß die Dämpfung hinreichend groß ist. 



Als Beispiel für die Anwendung dieses Verfahrens möge Figur 5 

 dienen. Sie entspricht einem Dekrement von 0.47 und zeigt bis auf die 

 Knickung des zweiten Minimums und Maximums ein ganz regelmäßiges 

 Aussehen. Die Mittellinie liegt bei 63.2; die auf ihr abgemessenen Ab- 

 stände der Darchschnittspunkte sind nahezu gleich und ergeben im Mittel 

 18 mm. Die Breite des mittleren (0 ten) Maximums, das ausgemessen ist, 

 beträgt dagegen nur 16.5 mm. Trägt man daher vom Nullpunkt aus 

 gleiche Längen von 9 mm auf der Mittellinie ab, so erscheinen alle Durch- 

 schnittspunkte gegen diese Marken verschoben nach links hin; nur der 

 Anstieg des ersten Maximums, der in fast allen Kurven Unregelmäßig- 

 keiten zeigt, weicht hier auch von der Regel ab. Der Sinn der Verschiebung 



TZ 



gegen die Marken (2 h — 1) ^j entspricht dem unteren Zeichen der Formeln, 



d. h. die interferierende Welle setzt als Kosinusfunktion ein. An den ein- 

 gezeichneten Marken ist auch die vertikale Verschiebung gut zu erkennen; 



k 5 



sie soll vom Betrage A • — = A • ^r — sein. Für B = 0.47 und A = 30.6 



n zu 



ergibt das 2.3 mm, eine Größe, die tatsächlich mit der Figur gut stimmt. 

 Alle anderen Kurven führen zu demselben Ergebnis. Bei größeren 

 Dekrementen werden die Verschiebungen noch bedeutender, doch sind dann 

 die weiteren Durchschnittspunkte nicht mehr deutlich zu beobachten. 



Diese Phasenbestimmung ist natürlich sehr subtil und nur durch- 

 führbar auf Grund der großen Genauigkeit und Zuverlässigkeit, die den 

 vorliegenden Messungen zuzuschreiben ist. Sie vervollständigt die experi- 

 mentelle Bestätigung der oben berechneten Gestalt der Interferenzkurve 

 und schließt die Frage nach der Natur und Entstehung der untersuchten 

 Schallwellen mit einem entschiedenen Grund für die oben (S. 43) auf- 

 gestellte Hypothese. 



