164 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Bei ° C und 700 mm ist die mittlere freie Zeit eines Kohlensäure- 

 moleküls nach der kinetischen Theorie 2 • 10 ~ ^° Sekunden. 



Bei 1000 ^ absolut ist sie bedeutend kleiner. Wir nehmen aber 

 2 • 10 ~ ^° Sekunden als Extremwert der mittleren freien Zeit bei 

 1000° T an. 



Indem wir n = 100, v = 67 • lO^^ u^d t = 2 • 10 - lo sek setzen, 

 haben wir einen für unsere Theorie äußerst ungünstigen Fall angenommen. 



Wir setzen diese Werte in (19) ein und erhalten für die Schwingungs- 

 amplitude unmittelbar vor dem zweiten Zusammenstoße 



^t = s e - 0^0037 (22) 



Der entsprechende Energieverlust des Resonators ist 



^-^ (s^ _ ;t^) = 0,0062 £ (23) _ 



Wir sehen also, daß auch in diesem extremen Falle die Energie des Re- 

 sonators nur um 0,6 % eines s zwischen zwei Zusammenstößen sinken 

 kann. 



Bei der ganzen Berechnung haben wir die Energie, welche d-er 

 Resonator aus der auffallenden Wärmestrahlung absorbiert, nicht berück- 

 sichtigt. 



Da sie aber im stationären Zustande gleich der emittierten Energie 

 ist, so hat sie in der Zeit zwischen zwei Zusammenstößen einen Einfluß 

 von derselben Größenordnung wie diese. Nur in einer verschwindenden 

 Anzahl von Fällen wird sie die Energie eines Resonators in der Zeit 

 zwischen zwei Zusammenstößen um einen merklichen Bruchteil von £ 

 ändern können. 



Aus dem Resonatorgesetz (16) ergibt sich für den Resonator der 

 Kohlensäurebande der Radius der positiven Kugel zu 0,43 [X{Ji. 



Aus der kinetischen Theorie der Gase berechnet sich der Radius eines 

 kugelförmig gedachten Kohlensäuremoleküls zu 0,15 [jljjl. 



Es ist eine befriedigende Stütze unserer Hypothese, daß die Größen- 

 ordnung so gut übereinstimmt. Bisher haben wir nur geradlinige Schwin- 

 gungen des Resonators berücksichtigt. Wir können aber jede beliebige 

 Schwingung in drei aufeinander senkrechte geradlinige Schwingungen zer- 

 legen, indem wir unsere Theorie auf diese drei Schwingungen einzeln an- 

 wenden, gelangen wir sofort zu der Einsteinschen Formel für die spezifische 

 Wärme N ruhender Resonatoren, nämlich 



d_(N£) _ 3_RpeT 

 d T ß V ^''^^ 



(eT -1)2 



wo R die Gaskonstante und ^ = — ist. 



