4 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Schichtdicke und Dampfdichte untersucht und eine Reihe höchst inter- 

 essanter, einfacher Gesetzmäßigkeiten aufgedeckt. Wie die Verf. dieser 

 Mitteilung vor kurzem zeigen konnten 1 ), lassen sich diese Gesetze ohne 

 Schwierigkeit aus der üblichen Dispersionstheorie ableiten : wir zogen 

 deshalb den Schluß, daß die Emissions- und Absorptionskoeffizienten der 

 untersuchten Dämpfe dieselbe Frequenzabhängigkeit besitzen, die sich aus 

 der Dispersionstheorie auf Grund einer wahren (oder einer scheinbarem 

 Dämpfung der Elektronenschwingungen berechnen läßt, wenigstens im Falle 

 großer Dampfdichte. Bei kleiner Dampfdichte zeigt sich dagegen eine 

 geringfügige, aber merkliche Differenz zwischen Beobachtung und Theorie. 

 In der folgenden Figur (s. 5. 6j werden nochmals die Gouyschen 

 experimentellen Resultate (X X X) mit der Dispersionstheorie verglichen 

 (ausgezogne Kurve). Als Abszisse ist die Helligkeit der D-Linien des 

 Xatriumdampfes eingetragen, in den von Gouy gewählten willkürlichen 

 Einheiten. Ordinaten sind die Werte des von Gouy gemessnen Quotienten 



J (2 1) 



f = — — — . der angibt, wie sich die Helligkeit J vermehrt, wenn man die 

 J (1) ' 



untersuchte, leuchtende und absorbierende Schichtdicke 1 verdoppelt. 

 Dieser Quotient hängt mit der von uns 1. c. definierten ., Linienabsorption" 

 Al durch die Gleichung 



i = 2 - A L 

 zusammen, wobei Al diejenige Gesamtabsorption bedeutet, die das Licht 

 einer Spektrallinie erleidet, das von einem dem absorbierenden völlig 

 gleichen, leuchtenden Körper herrührt. Wir haben früher (1. c.) diese 

 Größe nur in dem besonderen Fall ausgerechnet, in dem die Frequenz- 

 abhängigkeit des Emissions- und Absorptionsvermögens (in der üblichen 

 Definition i die von der Dispersionstheorie gelieferte Funktion ist. Sie 

 läßt sich aber ohne weitres allgemein angeben: werden jene beiden Funk- 

 tionen durch die Zeichen i (v) und a (v) dargestellt, so ist nach obiger 

 Definition: 



J il) = /i (vi dv. i (21) = /i (vi [1 — a (v)] dv — /i (v) dv 

 = 2 • J (1) — / i (vi • a (vi dv: 

 wir wollen wieder die Gültigkeit des Kirchhoffschen Satzes für unsre 

 Dämpfe annehmen bzw. die Resultate der elektronentheoretischen Betrach- 

 tung von F. Reiche 2 ) verwenden und 



i (vj = e • a i v ) 

 setzen (wobei e im Frequenzbereich der Spektrallinie unabhängig von v 

 ist und bei Temperaturstrahlung mit dem Emissionsvermögen des schwarzen 

 Körpers gleicher Temperatur und Frequenz wie der leuchtende Dampf 

 identisch ist). 



!) Diese Ber., Sitzung vom 21. Februar 1912. Ann. d. Pbys. (4)42, 181, 1913. 

 2) Verh. d. D. phys. Ges. 15. S. 3 ff.. 1913. 



