6 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



im Breslauer physikalischen Institut das Minimum von I an derselben 

 Stelle wiedergefunden. 



Berücksichtigt man aber den Einfluß der Bewegung der Dampfmoleküle 

 entsprechend dem Dop p ler sehen Prinzip und der von Rayleigh berech- 

 neten Funktion 1 ), so erhält man, wie uns scheint, eine plausible Erklärung 

 jenes Minimums: die Rayleighsche Funktion hat nämlich die Form 



— a 2 (v — v ) 2 

 (3) — C • e 



a (v) = 1 — e 



n P 1 a 2 4c * 



wo C = -^r- und <x. z = 



v q TCV 2 (q) 2 ' 



wo q die mittlere Geschwindigkeit der leuchtenden Zentren bezw. ihrer 

 Träger ist und die übrigen Zeichen dieselbe Bedeutung haben wie bisher. 

 Nehmen wir zunächst diese Funktion als allein maßgebend an, so ergibt 

 sich durch Entwicklung nach Potenzen von C 



J(l)=/a(v)dv=— }l__ + ___... | 



und 



A C P2\ l Ml 



A L = v= - C2 \vS - 7 + • ' ' 



dv 



V2 / V3 4 



Für große Werte von C berechnet man das Integral 



UU UV. 



R = /a (v) dv = j 



\ — e 



c<e _ a2(v _ Vo)2 - 



folgendermaßen: man setzt v — v = [i und ccjjl = t, dann wird 



2 p\ n - t2 l 



R = - F(C), woF(C)= / i_p"~ u " e dt 



= |f(C), woF(C)=y |i 

 o 

 Man beweist leicht, daß 



F(C) = Al — e~ ° e )dt + ^.Ce — T2 , 



ö 



r T2 



wo T> 1 , C-e < 1 und fr < 1 



ist. Will man also F (C) bestimmen, etwa für Werte von C, die kleiner 

 als 10 5 sind, und zwar auf 4 Dezimalen genau, so muß 



5 — T2 — 5 



10 • e < 10 



sein, d. h. 



T2 10 



e > 10 ; 

 es genügt also in diesem Fall T = 5 zu wählen. 



!) s. Ladenburg - Reiche 1. c, ferner W. Voigt, Münch. Ber. 1912, 

 F. Reiche, Verh. d. D. phys. Ges. 15, S. 3, 1913. 



