IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



Man sieht, daß für kleine Dampfdichten und Helligkeiten sich die be- 

 obachteten Werte den i-Werten der Rayleighschen Funktion, für große 

 Helligkeiten aber denen der Dispersionstheorie eng anschließen, und man 

 kann danach annehmen, daß, solange die Dampfdichte klein ist, die Wir- 

 kung des Dopplereffektes für die Intensitätsverteilung der D- Linien maß- 

 gebend ist und die beobachteten Werte beträchtlich unter die ausgezogene 

 Kurve der Dispersionsfunktion herunterzieht. 



In der Tat berechnet sich aus der der mittleren Flammentemperatur 

 entsprechenden Geschwindigkeit der Natriummoleküle (q = 1. 4. 10 5 cm/sec) 

 als „Halbweite" der D-linien sehr geringer Dichte aus dem Rayleigh- 

 schen Ansatz ein Wert von etwa 0. 4 A, wie ihn Fabry u. Buisson 1 ) 

 tatsächlich beobachteten, während der von Ladenburg-Senft leben 2 ) 

 gemessenen Dämpfung nach der Dispersionstheorie eine Halbweite von 

 nur 0. 1 A (bei sehr kleiner Dampfdichte) entspricht. Vergrößern wir 

 aber die Dampfdichte, so erfordert die Dispersionsfunktion eine starke 

 Verbreiterung der Linien — wie sie Gouy 3 ) tatsächlich beobachtete — , 

 während aus dem Ansatz (3) der Rayleighschen Funktion nur eine un- 

 beträchtliche Verbreiterung mit wachsender Dichte (d. h. wachsendem C) 

 folgt. So muß allmählich der Einfluß der Dispersionsfunktion denjenigen 

 der Rayleighschen überwiegen, und tatsächlich zeigt die Figur deutlich, 

 wie etwa von der relativen Helligkeit 40 ab sich die beobachteten Punkte 

 der ausgezogenen Kurve immer mehr und mehr anschmiegen. Das in den 

 beobachteten Werten auftretende Maximum bleibt allerdings noch unerklärt. 

 Ein strenger Vergleich zwischen Theorie und Experiment erfordert erstens 

 die Berücksichtigung der Inhomogenität der Flamme; denn dieselbe modi- 

 fiziert bekanntlich die tatsächlich beobachtbare Energieverteilung der 

 D-Linien beträchtlich, wenn sie auch nach Gouys Versuchen auf die hier 

 berechnete Funktion i praktisch sehr geringen Einfluß hat. Ferner müßte 

 man, statt einfach die Ray le ig h sehe Funktion und die der Dispersions- 

 theorie zu superponieren, wie es hier geschehen ist, den strengen von 

 Reiche (1. c. p. 5) abgeleiteten Ansatz für die gleichzeitige Wirkung von 

 Dämpfung und Molekülbewegung in den Gleichungen für J (1) und Al ver- 

 werten. Diese exakteren Berechnungen haben jedoch wohl erst Zweck, 

 wenn alle vorkommenden Größen, besonders die Helligkeit und die Dampf- 

 dichte, in absolutem Maße gemessen sein werden. 



Vorläufig läßt sich nur schließen, daß die entwickelten Vorstellungen 

 hinreichen, die beobachteten Tatsachen zu verstehen. 



*) Journal de phys. (5) 2, 442, 1912. 



2) Die Naturwissenschaften, 1, 914, 1913. 



3) 1. c. p. 77. 



