68 v. CARLHKIM-GYLLENSKÖLD, MEMOIRE SUR LE MAGNÉTISME TERRESTRE. 



Ces nombres se trouvent consignés dans le Tableau II; ils y ocupent la deuxiéme ligne 

 correspondant k chacun des arguments. Le potentiel y est exprimé en unités du quatriéme 

 ordre decimal. 



§ 4. Carte des lignes équipotentielles. — Les nombres consignés dans la deuxiéme 

 ligne du Tableau II, ont servi a dresser une carte des lignes équipotentielles (Pl. V.). 



De mérae que la carte de la densité superlicielle, cette carte est tres inexacte 

 sur la mer et vers la limite septentrionale. Les lignes équipotentielles ont une tendance 

 prononcée de s'allonger dans la direction des paralléles; or nous avons reconnu que ce 

 trait caractéristique est du uniquement aux défauts de la carte de Tintensité. 



Chapitre IV. 



Position des masses attirantes; discussion des cartes. 



La carte de la densité superficielle de la couche fictive, et celle des lignes équipo- 

 tentielles présentent le resultat des observations sous une forme nette et facile a discuter. 



Nous coramencerons par rappeler quelques propositions relativeraent aux distributions 

 superficielles équivalentes aux masses isolées. 



§ 1. Densité superficielle d'un point de niasse. — La densité superficielle d'une couche 

 sphérique dont le potentiel équivaut en chaque point P de la surface au potentiel d'une 

 masse m placée en un point intérieur A, est 



m a- — s- 



o = -, — 



47ra D3 



ou a est le rayon de la sphére, s la distance du point A ä son centre, enfin D = PA. 

 Si la masse intérieure est tres voisine de la surface, la densité devient approximativenient 



■m a 



o = 



27t D3 • 



Elle est maximum au point ou le rayon de la sphére qui passé par le point A rencontre 

 la surface. 



Le potentiel au point P du k la masse m est 



il est maximum au méine point (|ue In densité. 



S'il existe plusieurs pöles de sigues eontraires la proposition sera encore vraie d'une 

 maniére approximative. Nous sommes encore fort éloigiiés de savoir la forme détaillée 

 des masses perturbatrices, et dans une; premiöre ai)proximation on peut tres bien suppo- 

 ser la loi exacte. 



