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Der kritische Punkt der Xullgeschwindigkeit F stellt sich in der 

 veränderten Strömung als kritischer Punkt der Nullgeschwindigkeit 

 T dar. 



Wenden wir uns nun zur Betrachtung der Geschwindigkeit der 

 Strömung, in welche sich nach den beiden gezeigten conformen 

 Umbildungen die durch die, zur Bequemlichkeit der Erklärung mit 

 vertauschten Vorzeichen versehene, Formel (1) ausgedrückte Strö- 

 mung der Flüssigkeit verwandelt, Indem wir mit u' und v' die 

 Projektionen der Geschwindigkeit des veränderten Stromes auf die 

 iVchsen E^' und Er/ bezeichnen, schreiben wir gemäss den For- 

 meln (3), (5), (7), (9) und (15): 



,. d(-F) dFdzd: 



U — V 1 :^ — 



^F_ 

 "dT 



dC' dzdU:' 



(4sinYhz + h- ||2cosY + — -^) 



a^'w 



-r-r^ r, /-^2 1 1.2^2(2 + ^) 



n-l 



dzd: . n(z2 + h2) 



a" ' q(:—ey 



V Z 1 -("-!) 



4h^ sinY-r + cosy a qw 



n (z^ -^ h^)^ (z + cf ''[(z+c)"^ - (hi -f с) "] ' 



Da für unendlich weit entfernte Punkte der veränderten Strö- 

 mung z sich hi sehr nähert, so kann man für solche Punkte an- 

 nehmen: 



(z-f h2)2=r_4h-Az2, 



(Az -|- с + hi) "^ — (c 4- hi) ^" = n (c + hi) ''"^A z, 

 wobei 



Д z = z — hi 

 eine sehr kleine Grösse ist. 

 Wir erhalten: 



n— 1 



, ,. , ... ,/c + hi\ 

 u — VI = wnq(cos y-j-ism y)i — = 



