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 was auf Grund der Formel (12) ergibt: 



(^-ß)i 



u — vi = wne 

 Daraus finden wir, dass 



u' = — nwcosß, v' = — nw sin ß (19) 



und kommen zu dem Schlüsse, dass die Geschwindigkeit unseres 

 Stromes in unendlicher Entfernung die Grösse hat: 



V = nw (19') 



Wenn wir in der Formel (18) z als sehr gross annehmen, so 

 finden wir in der in (Fig. 4) dargestellten veränderten Strömung 

 die Geschwindigkeit für den Punkt E. Dieselbe wird Null, weil im 

 zweiten Teile der Formel (18) sich der Multiplicator 



n-2 

 Z 



befinden wird, welcher infolge der Bedingung n <; 2 Null ist. Für 

 den besonderen Fall n = 2 ist dieser Multiplicator eins, und die 

 Geschwindigkeit im Punkte E hat eine endliche Grösse: 



V' = 2wcos(4 + ^)cos|- = Vcos^l + f^cos-l. . (20) 



Im kritischen Punkte (Fig. 4) T, welcher als Bild des Punktes D 

 erscheint, geht der Zähler der Formel (18) auf Grund der Formel (8) 

 in Null über, und die Geschwindigkeit ist Null. Was den Punkt С 

 betrifft, in welchem z = — c, so verwandelt sich für diesen der 

 Nenner der Formel (18) in Null, und die Geschwindigkeit wird, 

 allgemein gesagt, unbegrenzt gross. Eine Ausnahme tritt nur für 

 den Fall des Zusammenfallens der Punkte С und D in (Fig. 1) ein 

 und der Punkte С und F in (Fig. 4). In dem Falle ist [i=^0, und 

 der Strom nimmt die Richtung der Sehne CE an. 



Für den zu betrachtenden E'all werden wir 



с =: h COtg ß 



