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bestimmt; ihre Richtung wird durch Umwenden des Vectors V in 

 einen geraden Winkel nach der der Cirkulation J entgegengesetzten 

 Seite gefunden. 



Indem wir um den Punkt E in Fig. (4) im Kreise eines sehr grossen 

 Radius herumgehen, gehen wir um Punkt A Fig. (1) gemäss den 

 Substitutionen (15) und (9) in sehr kleinem geschlossenen Umrisse 

 nach der dem Uhrzeiger entgegengesetzten Seite herum. Da wir 

 aber bei der Funktion F (z) das Vorzeichen verändert haben, so 

 erhalten wir in dem oben gezeigten Umgange um den Punkt E in 

 einem unendlich grossen Kreise nach der Richtung des Uhrzeigers 

 die Circulation -f-J, wobei J den in § 2 eingeführten Wert erhält. 



Wir müssen somit in Fig. (4) den die Stromgeschwindigkeit in 

 der Unendlichkeit darstellenden Vector V dem Uhrzeiger entgegen 

 zu einem geraden Winkel umwenden. Das zeigt, dass die Kraft P 

 perpendicular zur Strömung und in (Fig. 4) nach der Seite der 

 Bogenwölbung gerichtet ist. 



Bestimmen wir J aus der Formel (7) und stellen wir in dem er- 

 haltenen Resultate den Wert w aus Formel (19) und den Wert y 

 aus Formel (13) ein: 



xr дг sin 



а V ^ \ 



J = 2'rîa-j-cos Y — = 2тса 



in(| + ß 



n n а 



.cos- 



Wenn wir durch r den Radius des die Sehne а spannenden Bogens 

 2 а bezeichnen, so finden wir, dass 



und folglich 



а , . а а 



г sin а = — , а = 4 г sin — cos — 



J = 4TTr-sin-sm(^- + ßj 



Die Substitution in Formel (22) gibt uns den Ausdruck der Auf- 

 triebskraft der Plane des Typus Antoinette: 



P = 4Trr(|)pV^sin|sin(|+^^) .... .(23) 



