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und das Moment des Kräftedrucks für den Kreisbogen in Bezug 

 auf das Centrum an das der AngrifFskante entgegengesetzte Ende 

 gibt. Ein einfacherer Ausdruck des Moments wird erhalten, wenn 

 man zum Momentcentrum das Centrum des Bogens nimmt. Indem 

 man für diesen Fall das Moment durch M bezeichnet, findet man: 



M = L — Prsin(a + [^) (31) 



Aber der Formel (23) entsprechend haben wir bei n = 2: 



P r sin (a+ ß) ■= 4 TtpV^ r^ sin -| sin /-^ + ß) sin (a + fi) = 



= 4TrpV2r2sin^|sin(| + ß)cos(|+^) + 

 -f- 4 Tcp V^ r^ sin — cos — sin^ [ — -|- ^ j = 



= 47rpV^r^sin^|[sin(|-fß)cos(| + ß) + 



-f sin ( — -|- ^ I cos — cos ^ -f cos^ — cos ß sin ^ -^ 

 -^4'пр V^r^sin — cos^ — sin'^ß . 



Die Substitution in Formel (31) gibt uns: 



M = — 4T:pV2r2sin-|cos=^-|si^^'ß (Щ 



§ 7. Wir haben die scharfkantigen Konturformen betrachtet und 

 gesehen, dass dabei am hinteren Teile des Konturs die Geschwin- 

 digkeit Null wird oder eine endhche Grösse (Fall jjl = 0); was 

 aber die Angriffskante betrifft, so wird an derselben ausser einem 

 in der Richtung der Sehne des Konturs in der Unendhchkeit flies- 

 enden Strome eine unbegrenzt grosse Geschwindigkeit erhalten. Um 

 eine endliche Geschwindigkeit an der Angriffskante zu erhalten, 

 muss man den dieser Angriffskante entsprechenden scharfen Winkel 



